束將以一定的入射角來刻畫圓形。雙錐型旋轉(zhuǎn)光束深入到材料內(nèi)部較深處，像螺旋式的階 梯，在底部變得更寬。棱鏡特有的幾何形狀也導(dǎo)致激光光束可以沿著軸向以電動機兩倍的速度旋轉(zhuǎn)，達(dá)到每秒660次/每秒。這就補償了當(dāng)光束輻射到表面時激光 強度的波動，得到了質(zhì)量很高的小孔。使用這項技術(shù)，可以得到圓錐形的小孔（正負(fù)錐角均可）。只有使用專門的調(diào)整設(shè)備，才可能使用道威棱鏡作為光束旋轉(zhuǎn)器和 掃描設(shè)備，該調(diào)整設(shè)備與道威棱鏡安裝在一起可以補償光束旋轉(zhuǎn)器的典型誤差，即導(dǎo)致小孔不圓的誤差。圖3 小孔樣品新開發(fā)的鉆孔光學(xué)裝置使得激光光束的旋轉(zhuǎn)頻率可以達(dá)到40000轉(zhuǎn)/分鐘。能夠在2mm厚的材料上打直徑比高達(dá)2的錐形小孔 ...

的入口位置與入射角度。因此，我們的激光束指向和位置穩(wěn)定系統(tǒng)Auligna System，因其可以嚴(yán)格獨立的進(jìn)行角度和位置的穩(wěn)定，可以很好的應(yīng)用于導(dǎo)光管的光束穿入。上圖展示了工作原理：兩個快反鏡被放置在真空管前的光束中。它們可以被用于任意設(shè)置光束打入真空管的位置和角度。在真空管的入口處，安裝了一個AimPD探測器。在這個最簡單的結(jié)構(gòu)中，AimPD由兩個安裝在管口左右邊緣的PD探測器組成。現(xiàn)在我們可以掃描光束位置，直到有光打到AimPD的PD探測器上，然后將位置點設(shè)置在兩個PD的中心。利用這種方式，我們找到的入口中心。下一步，為了找到平行于真空管的方向，特別是貫穿真空管中心線的特定角度，我們要在這 ...

反射和折射，入射角為i，折射角為i^'，反射角為-i。對于非鍍膜面，折射時光能的反射損失，可根據(jù)菲涅爾公式計算，即另外，折射定律如下：nsini= n' sini'上述公式中，ρ稱為反射率，表示光傳播到二透明介質(zhì)分界面上時，有多少光能從界面損失掉。結(jié)合兩個公式可以看出，反射率ρ是折射面兩邊介質(zhì)折射率和入射角的函數(shù)，而且反射率和光的行進(jìn)方向（比如從空氣到玻璃或從玻璃到空氣）無關(guān)。因此，對于光耦合進(jìn)多模光纖傳輸再從光纖出射過程中，反射損耗為2ρ。計算表明，對于同一入射角，折射面兩邊的折射率差越大，則ρ值越大，反射損耗越高；對于固定的兩種介質(zhì)，入射角越大，則ρ值越大，反射損耗 ...

n2，光以掠入射角度進(jìn)入光纖時能夠全反射，這樣就限制了光波在光纖中的傳播路徑。但是它已經(jīng)很難滿足新需求了，因此科學(xué)家對新波導(dǎo)的期望有四點。第一，減少光波導(dǎo)材料本身對光信號吸收散射導(dǎo)致的損耗；第二，光波導(dǎo)的集中度要高，提高穩(wěn)定性和可靠性為大規(guī)模應(yīng)用提供基礎(chǔ)；第三，提高光波導(dǎo)和光源的耦合效率，提高穩(wěn)定性和利用率；第四，提高光波導(dǎo)對光信號的泛用性。目前光波導(dǎo)研究方向主流是制作集成光路。并且隨著集成光學(xué)的快速發(fā)展，科學(xué)家們需要成本低廉，工藝簡單的方法來制作光波導(dǎo)。這種方法中，利用光誘導(dǎo)法的激光寫直光波導(dǎo)讓人眼前一亮。什么是光誘導(dǎo)法？光誘導(dǎo)法是指利用光強的空間調(diào)制在光折變材料中感應(yīng)出非線性光子晶格的方法 ...

光束的數(shù)量、入射角、波長、偏振態(tài)、強度、相位差等，可以精確控制干涉圖樣。論文中提出了用于增加干涉區(qū)域，從而實現(xiàn)高效利用高功率脈沖激光的新方法。此外，DLIP和LIPSS的結(jié)合，使得微結(jié)構(gòu)和亞微結(jié)構(gòu)的生產(chǎn)效率大大提升，大面積衍射以及超疏水表面的生產(chǎn)面積上升了幾個數(shù)量級。實驗中使用AISI 316L鋼作為試驗材料，這種鋼在生產(chǎn)生活中有著廣泛應(yīng)用，比較有代表性。激光器使用的是1030nm的HiLASE PerlaB激光器。實驗中的激光器設(shè)定的重復(fù)頻率為1kHz，脈沖長度為1.7ps，脈沖能量最高3mJ。光源產(chǎn)生的激光被棱鏡分成4路，然后通過300mm焦距的透鏡在加工面上干涉重合，形成點狀干涉條紋。如 ...

分光器件，受入射角和波長影響，經(jīng)光柵衍射后的光在各個方向上的能量分布不均勻，zui終呈現(xiàn)為入射光強和實際探測光強之間的非線性。同時，探測器對不同強度入射光的響應(yīng)的線性度，信號放大電路的線性度也會影響設(shè)備的亮度精度。這些在儀器測試階段可以明確的系統(tǒng)誤差，生產(chǎn)商可以通過硬件上或軟件上的補償來消除。圖 2 某款探測器的波長靈敏度曲線三、數(shù)據(jù)重復(fù)性各器件性能可靠性：儀器中，各器件對環(huán)境的敏感程度影響著測試數(shù)據(jù)的穩(wěn)定性，這些影響可能來自機械震動、環(huán)境溫度變化等。噪聲水平：各類光電二極管、CCD都存在暗電流，且暗電流大小會受探測器溫度影響較大，儀器內(nèi)部產(chǎn)生的熱量能否及時從設(shè)備中排出，對設(shè)備測試數(shù)據(jù)的穩(wěn)定性 ...

到的反射率和入射角關(guān)系圖，T是光的入射角，R是光在物體表面的反射率。對于絕緣體來說，反射光絕大部分被吸收，其中p偏光被吸收的成分更多。而金屬中的電子不像絕緣體中的電子一樣付著在原子周圍，而是自由狀態(tài)。假設(shè)現(xiàn)在有一個獨立的電子被放到一束電磁波（光）中，那么電子就會跟隨電磁場做規(guī)則震蕩運動，電子本身的能量不變。但是如果金屬中的電子被電磁波（光）照射，電子在做震蕩運動的時候還會與周圍的原子或離子發(fā)生碰撞，每碰撞一次，電子就會得到更多的能量，電子的運動方向也會發(fā)生改變。三、金屬與絕緣體實驗實驗通過偏振光照明，使用偏振相機來觀察測試金屬和絕緣體（紙面）的反射光特性。1、在金屬表面上使用偏振相機觀察測試樣 ...

。圖2.光纖入射角數(shù)值孔徑數(shù)值孔徑差異對連接損耗的影響。若兩光纖的數(shù)值孔徑不同，入射光纖的數(shù)值孔徑（NA1）大于接受光纖的數(shù)值孔徑（NA2），則部分光不能約束在纖芯中，也將產(chǎn)生連接損耗。。3.兩光纖連接相對錯位對連接損耗的影響。以單模光纖為例進(jìn)行分析。兩光纖連接的相對錯位包括：橫向偏移，軸向分離（間隔），軸線傾斜錯位，端面不平整。（1）光纖橫向偏移損耗，首先進(jìn)行簡化的定性分析，假設(shè)光在兩相同單模光纖纖芯中是均勻分布的，若兩光纖端面緊靠，但有相對橫向偏移量h，則連接損耗應(yīng)為接受光纖與發(fā)射光纖纖芯沒有重疊部分的面積決定。如果橫向偏移量為纖芯的10%，則對應(yīng)的連接損耗約為0.6 dB。一般橫向偏移引 ...

的全再特定的入射角度會反射形成集中尖峰的現(xiàn)象，布拉格現(xiàn)象適用于紅外可見光紫外光，電子衍射，中子衍射以及X射線衍射。逆壓電效應(yīng)是指對在給晶體施加交變電場的情況下會引起晶體發(fā)生機械形變的現(xiàn)象。由于布拉格現(xiàn)象要求特定波長對應(yīng)特定晶體，那么特定波長就是指我們需要從多色光波長里濾出的所要用到的波長，由于聲光效應(yīng)原理，不同的超聲波頻率對應(yīng)產(chǎn)生不同折射率周期變化的晶體，也就是特定的晶體，那么也就是說特定的波長對應(yīng)特定的超聲波頻率，特定的角度需要自己調(diào)節(jié)，對于聲光可調(diào)諧濾波器（AOTF）所有入射波長都是同一個入射角度，所以白光光源入射角度調(diào)好一次固定就可以了。我們可以通過控制驅(qū)動器所加的超聲波頻率濾出我們所使 ...

度與入射光的入射角，波長及偏振等因素都有關(guān)系，所以光纖束中的每根光纖的包層厚度必須大于消逝波的透入深度。這種物鏡-光纖束-目鏡組合系統(tǒng)實質(zhì)上是一種利用光纖束將中間像平面軸向延伸的顯微鏡或者望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)，利用光纖柔軟可彎曲的特點可將其插入人體與物體內(nèi)腔，在醫(yī)療診斷和工業(yè)檢驗方面有重要的應(yīng)用。一般應(yīng)用的同時會以另一位束傳光光纖實現(xiàn)對內(nèi)腔的照明。您可以通過我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...