只有相對鏡面入射角非常接近0°的光才能經過很多次的反射后不會移出諧振腔；從FP諧振腔輸出的激光單模的譜線寬度隨著兩反射鏡間距增大而減小；綜上，對FP腔的尺寸可以控制輸出激光的發散、波長、譜寬等。圖2：F-P腔的濾波功能相關文獻：[1]李耐和. 可調諧激光器種類及發展趨勢[J]. 世界產品與技術, 2002(2):3.您可以通過我們昊量光電的官方網站www.arouy.cn了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532，我們將竭誠為您服務。 ...

偏振、波長和入射角，以及不同的空間復用方案，已經有實現不同功能的大量多功能超表面得到報道。但是這些多功能超表面僅在一個操作空間有效，即要么透射空間或反射空間。能夠獨立控制透射和反射空間中的光的光學器件對于構建超緊湊光學系統具有重要意義。這是zui近基于多層超表面實現的。據報道，四層金屬貼片可以協同實現偏振相關的透射/反射控制，通過精心設計使全空間內的獨立光波前控制成為可能。基于類似的原理，通過同時選擇入射方向和光偏振，五層等離子體超表面被證明可以產生三個波前操作。值得注意的是，這些實現了多功能全空間光控制的超表面主要在微波波段，且使用印刷電路板技術制備。然而，考慮到金屬的固有吸收損耗，顯然將上 ...

即在波長譜、入射角和場景深度、特定時間窗口的某個范圍上采集信息，并且其動態范圍也受到限制。因此，我們可以將現有的傳感器看作為一個瓶頸，阻止了一些視覺信息被采集到。光學工程師可以自由設計具有特定點擴散函數 (PSF) 的相機鏡頭，使用光譜選擇性濾光器設計傳感器像素的光譜靈敏度，或選擇設計其它屬性。然而，開發專用成像系統的挑戰在于如何z好地設計此類儀器并利用這些工程能力。在這種情況下，將相機解釋為編碼器-解碼器系統是有幫助的。一個或多個鏡頭通過其深度變化點擴展函數將場景投影到2D傳感器上，從而對傳感器上的場景進行光學編碼，然后光譜過濾器確定如何集成色譜。通常，電子解碼器從原始傳感器測量中估計某些屬 ...

次交互，此時入射角不滿足布喇格條件，所以透射為主)，然后經過四分之一波片和偏振分光片(PBS&QWP-2)共同作用反射回全息光學元件發生衍射作用(此時反射回的入射角滿足布喇格條件)，全息光學元件開始展現出反射鏡的功能，使得光反射回后續光路(經典pancake的原理見附錄)。(3) 全息光學元件制作。在AR系統里，數字圖像光束和自然場景光束的合束是關鍵所在。最簡單的合束器是一個50:50的分光片，但是對于頭戴式、眼睛式的應用來說太笨重了。全息光學元件是一個輕薄的平板，其記錄的是體全息圖，只對滿足布喇格條件(對入射角和波長明確要求)的光形成明亮的衍射再現像，對不滿足此條件的光則相當于一個透 ...

射鏡，也知道入射角等于反射角，但是這些理解并不能夠帶領我們實現多鏡片成像系統的廣泛應用。理解光是如何在玻璃中折射的，將讓我們理解透鏡以及它在成像中的決定性價值（基于反射的成像系統也是有的，Newton認為基于折射無法消除色差，制造出了基于反射的成像系統，后續也有其他人基于反射原理設計成像系統）。從這些開始，成像依托于四項基礎技術的進步得到了發展，這四項技術是：光學材料（如玻璃和聚合物）、換能器（包括膠片和電子探測器，人眼除外）、光源（從蠟燭、弧光燈、白熾燈到LED和激光器）和處理技術（通過生物、電子或其它的處理技術）。今天所有的成像器材都是基于這四項技術制造而成的。在這一章節，我們根據當時對技 ...

而，這只有在入射角不太大的情況下才有效。光纖的數值孔徑 (NA) 是允許的入射光線相對于光纖軸的最大角度的正弦值。它可以通過纖芯和包層之間的折射率差來計算，更準確地說，具有以下關系：請注意，NA 與光纖周圍介質的折射率無關。例如，對于折射率較高的輸入介質，最大輸入角度會更小，但數值孔徑保持不變。上面給出的等式僅適用于直纖維。對于彎曲光纖，可以使用一個近似修正方程，其中還包含彎曲半徑 R 和纖芯半徑：對于不具有階躍折射率分布的光纖或其他波導，數值孔徑的概念變得有問題。最大輸入光線角度通常取決于輸入在表面上的位置。一些作者使用階躍折射率光纖的公式，根據纖芯和包層之間的最大折射率差來計算漸變折射率光 ...

射效率vs光入射角度②Braggrate Pass Filter, BPF（體布拉格光柵陷波濾光片）BPF只是作為BNF的另一種使用方法，常在拉曼測量系統中用于濾除入射激光的雜模，如圖3所示：透過BPF的光為不符合單色和準直性條件的光。因為同樣是體布拉格光柵陷波濾波片，所以BPF也有很窄的角度和波長選擇性(圖4展示了BPF的角度選擇性)，而且BPF是利用雜光透過，滿足角度或單色選擇性的光在BPF處高效反射；因為不符合條件雜光與所需光線方向不同，所以不需要像BNF要達到ji高的衍射效率，一般應用于拉曼測量的BPF衍射效率＞90%。圖3：BPF的反射濾波示意圖圖4：BPF的衍射效率vs光入射角度③ ...

況下，光束的入射角發生變化；這樣可以防止漸暈。因此，激光掃描過程不僅決定了FOV（field of view），而且對整個掃描區域的激發效率也有顯著影響。最簡單的多光子顯微鏡版本是單焦點掃描感興趣的區域的MPLSM系統。雖然已經報道了許多多焦點 MPLSM 系統，但我們首先以單焦點系統為例來說明光束傳輸到樣品的問題。然后，我們將討論范圍擴大到包括多焦成像技術，并討論由此類系統引入的一些獨特問題。5.2單焦點系統在這里我們將重點介紹將軸向掃描與橫向掃描解耦的系統。在該系統中，3維體積圖像是通過橫向平面的順序掃描來收集的，橫向平面垂直于光軸。因此，橫向掃描是成像的關鍵。為了使物平面上的焦點橫向偏轉 ...

界面時，只要入射角不為零,各種色光將因色散而有不同的傳播途徑,結果導致各種色光有不同的成像位置和不同的成像倍率。這種成像的色差異稱為色差。通常用兩種按接收器的性質而選定的單色光來描達色差。對于目視光學系統，都選為藍色的 F光和紅色的C光。色差有兩種。其中描述這兩種色光對軸上物點成像位置差異的色差稱為位置色差或軸向色差,因不同色光成像倍率的不同而造成物體的像大小差異的色差稱為倍率色差或垂軸色差。如下圖,軸上點A發出一束近軸白光,經光學系統后，其中F光交光軸于 A'F,C光交光 軸于 A'C。顯然,這兩點是A 點被藍光和紅光所成的高斯像點。它們相對于光學系統最后一面的距商分別為l& ...

界面時，只要入射角不為零,各種色光將因色散而有不同的傳播途徑,結果導致各種色光有不同的成像位置和不同的成像倍率。這種成像的色差異稱為色差。通常用兩種按接收器的性質而選定的單色光來描達色差。對于目視光學系統，都選為藍色的 F光和紅色的C光。色差有兩種。其中描述這兩種色光對軸上物點成像位置差異的色差稱為位置色差或軸向色差,因不同色光成像倍率的不同而造成物體的像大小差異的色差稱為倍率色差或垂軸色差。校正了位置色差的光學系統，只能使二種色光的像點或像面重合在一起，但二種色光的焦距并不一定就此相等，使這二種色光可能具有不同的放大率，使同一物體的像大小不等，因而仍可能存在倍率色差。光學系統的倍率色差,用二 ...