地形校正太陽入射角的計算高光譜圖像每個像素的太陽入射角對于其地形校正至關重要。與最低點數據相比，垂直露頭掃描可以有多個像素位于任何給定的緯度/經度坐標位置，這只能由它們的高程值在空間上區分。因此，數字高程模型(DEM)的斜率、側面和太陽入射角的常用計算工具不能應用于此。相反，我們計算了在截面中生成的點云的每個點的太陽入射角4.3作為點法線與太陽矢量之間的角度(圖4a)。點法線要么在點云構造過程中計算，要么可以使用相鄰點的三角剖分追溯計算。太陽矢量的特點是以SE為太陽仰角，在給定的采集日期、時間和位置AZ太陽方位角。計算出的太陽入射角作為附加點屬性存儲在點云文件中，并保留在以下所有處理步驟中。圖 ...

的反射，以與入射角相同的角度出射。如果使用普通的平面反射鏡，只有在入射角垂直于反射面的時候能達到此效果。如果要在較廣的入射角達到相同的效果，就需要使用專門的回射鏡。常用的回射鏡結構為角反射鏡或者貓眼反射鏡。角反射鏡角反射鏡是由三個相互垂直的平面反射鏡構成，三個反射面構成了一個長方體的內角入射光。如果將三個反射面構建成空間坐標體系，在此體系中就可以將光線入射角表達為[a,b,c]。對于單個鏡面反射，由于鏡面反射入射角=反射角，所以可以表達為a→-a。以此類推，經過一次鏡面反射的話 [a,b,c]→[-a,b,c]，第二次反射與第三次反射即為 →[-a,-b,c]→[-a,-b,-c]，即可得到與 ...

一、簡介激光引起的損傷的原因主要有兩類：熱吸收-產生于SLM中一種或多種材料對激光能量的吸收。這種損傷形式一般適用于連續波(CW)激光器、長脈沖(單脈沖長度≥1 ns)激光器和高重復率的激光器，這些激光器的平均功率可以非常高。介電擊穿-當高峰值功率密度的激光器以超過熱吸收速率的速度將電子從材料中剝離而導致燒蝕損傷時發生。這種損傷形式一般適用于具有高峰值功率的短脈沖激光器為了說明這些概念，圖1-圖5舉例說明了隨時間變化的激光功率密度曲線(紅色單線)和材料溫度(藍色雙線)。每條曲線顯示了高脈沖功率密度如何能立即導致介質擊穿，以及在整個激光脈沖周期中材料溫度如何升高，從而接近熱損傷點。不同的材料有不 ...

柵常數，θ為入射角（與一級衍射角相等）。方程中也表現出改變腔長和一級衍射角可以進行選模，實現激光調諧。Littman-Metcal結構則是在Littrow的基礎上增加了反射鏡，通過旋轉反射鏡即可實現激光器的可調諧。一級衍射光經反射鏡反射發生第二次衍射，然后反饋進入內腔，形成諧振。經過模式競爭，一級衍射光模式得到放大，其他振蕩模式得到抑制，激光器實現單模輸出。圖3 兩種典型衍射光柵型外腔半導體激光器結構示意圖（a）Littrow結構（b）Littman-Metcalf結構Littrow光柵外腔結構和Littman光柵外腔結構都有各自的優缺點，一般而言Littrow光柵外腔結構相對簡單，體積小，成 ...

度為θ_1的入射角進入間隔距離為d的平行板中，平板中的折射率為n_1，由此光在板內的折射率為θ_2，在兩塊平板間經過多次反射和折射，光程差相同的同頻光會發生干涉。光程差引起的相位差使投射光強和反射光強遵從干涉強度分布的公式，即艾里公式。測量反射光強可測量d的大小，這就是光纖法珀腔壓力傳感器的基本原理。而從結構上來看，法珀干涉儀的結構如下圖所示：上圖的結構解釋，G_1和G_2是兩塊相互平行的高反膜，間距依然設為d，反射光強I_R由入射光強I_0、高反膜反射率、相位差、入射光波長和板間物質折射率所決定，同樣可以由此得到透射光強。相比與原理，光纖法珀腔傳感器的結構更加復雜，受影響的因素更多。二、光纖 ...

、即主光線的入射角ip有關。如果光闌位于球心，相當于主光線與輔軸重合，即ip=0,則不論球差如何,都不會產生彗差。實際上,光學系統的各種像差總同時存在,所以在計算彗差時，并不能像定義的那樣，真正求出一對對稱光線的交點相對于主光線的偏離，而是以這對光線與高斯像面交點高度的平均值與主光線交點高度之差來表征的。如上圖所示,對于子午彗差，可表示為對于弧矢彗差,因一對對稱的弧矢光線與高斯像面的交點在y方向的坐標必相等，故有彗差是軸外點成像時產生的一種寬光束像差，是與視場和孔徑均有關系的。為全面了解光學系統對彗差的校正情況，需要計算設置多個特征視場和特征孔徑來計算彗差。對于子午光束，孔徑取點系數為要正負都 ...

渡。當光波的入射角滿足一定條件時，各級衍射光在介質內相互干涉，高級次衍射光互相抵消后只存在 0 級和+1級(或-1 級)衍射光的現象，即為布拉格衍射，如下圖所示。若參數選擇合理且超聲功率滿足條件，則可使布拉格衍射的衍射效率接近 100%，即入射光能量集中于+1 級(或-1級)衍射光，大大提高了能量利用率。要實現布拉格衍射，光波的入射角必須滿足干涉加強的條件，該條件即布拉格方程。若衍射光之間的光程差為其波長的整倍數，即它們同相位，則滿足了相干增強的條件，發生布拉格衍射。上式稱為布拉格方程。根據該方程，只有當光束的入射角為布拉格角時，各衍射光在聲波面上才能達到同相位，發生相干加強，實現布拉格衍射。 ...

cs）：最大入射角，是指光要可以通過整個光學系統，而不僅僅是通過一個入射孔。透鏡的數值孔徑一個簡單的例子是凸透鏡：圖 1：準直透鏡理論上可以接受來圓錐形光，圓錐的開口角度受透鏡尺寸的限制。邊界光線受到鏡片尺寸的限制，或者在某些情況下，如果有一個不透明的面區，則可能會更少。通常不建議使用鏡頭的整個區域，因為可能存在大量球差。然而，數值孔徑是一個完全幾何的量度，并不考慮這些方面。在上面的示例中，鏡頭的數值孔徑由其直徑和焦距決定。但是請注意，鏡頭可能不是為匯聚光而設計的，而是例如設計用于對遠距離目標成像。在這種情況下，應當考慮來自該物體距離的光線，而得到的數值孔徑將相減小 - 有時甚至小許多。這表明 ...

濾光片，但是入射角度為45°。濾光片還有其他類型，如吸收濾光片、熒光濾光片、中性密度濾光片、陷波濾光片等，不一一細舉。常見濾光片參數詳解（1）通帶：能通過激光的波段范圍。（2）帶寬：不同于通帶的概念，它是指通帶范圍內最大透過率一半位置處的波段范圍。（3）中心波長：帶寬的中心位置為中心波長或指濾光片在實際應用中所使用的波長。（4）透射率：對可透過波段的光的透射能力，透射率越大越好。（5）峰值透射率：濾光片損耗后能透過的最大值。（6）截止范圍：通帶之外的波段范圍。（7）截止率：截止區所對應的透過率，透過率越小越好。（8）過渡帶寬度：根據濾光片截止深度不同，指定的濾光片截止深度和透過率峰1/2位置處 ...

片。但是隨著入射角度的增大，邊緣截止波長會出現藍移，且隨著入射角的增加，s和p偏振的邊緣移動量不一致，使得他們不適合于共振拉曼譜測量。如下圖1a所示，入射角增大到30°時邊緣藍移約20 nm，且s偏振和p偏振表現出了7 nm的分裂，說明不適用于可調諧激發。圖1b所示的TLP濾光片可在0-60°范圍內偏轉并不降低邊緣陡度，且在全量程范圍內提供OD>6的光密度和90%以上的傳輸，可調諧波長可覆蓋400-1100 nm，很適合于可調諧激光光源拉曼測試。圖1如下圖2a所示，一個超連續激光光源（400-2400 nm）經超冷濾光片（1100 nm以上）或寬帶帶通濾光片過濾。然后經透射式光柵分光，并 ...