飽和吸收光譜簡介飽和吸收光譜是一種獲得消除多普勒展寬的激光光譜方法，在1981年諾貝爾物理學獎中被提及，隨后被應用于激光冷卻捕獲原子和玻色-愛因斯坦凝聚實驗中，廣泛應用于激光頻率標準，可以用于半導體激光器的穩頻，以及激光冷卻等方面。當激光器輸出的激光經過原子蒸氣后，會發生吸收現象，當光子的頻率和原子的超精細能級共振時，會發生強烈的共振吸收。失諧為0時，吸收z大。原子靜止時，吸收峰的半高寬與原子躍遷線的自然線寬相當，約MHz量級，并且原子的能級十分穩定，因此共振吸收峰能夠作為理想的激光穩頻基準頻率。87Rb原子的超精細能級結構但是由于在室溫下原子進行強烈的熱運動，運動速度在一個很大的范圍內分布， ...

吸收損耗的可飽和吸收體調Q。電光調Q技術：電光調Q技術的原理是普克爾斯（Pockels）效應——即一級電光效應，電光晶體的雙折射效應與外加電場強度成正比，偏振光經過電光晶體后，偏振面旋轉的角度與晶體長度和兩側所加電壓的乘積成正比。電光調Q激光器的原理圖如下所示：目前普遍應用的電光晶體有KD*P（磷酸二氫鉀(KDP),磷酸二氘鉀(DKDP)）晶體和LN（鈮酸鋰LiNbO3）晶體。當線偏振光入射到電場中的晶體表面，分解成初相位相同的左旋和右旋兩束圓偏振光。在晶體中，兩束光線的傳播速度不同。即從晶體中出射時，兩束光線存在相位差。則合成的線偏振光的偏振面已經和入射光的偏振面存在相位差，稱為旋光效應。其 ...

米管偏振強度飽和吸收體（Carbon NanoTube Saturable Absorber, CNT-SA）、偏振控制器、波分復用器、tap耦合器、隔離器等，并因此得以觀察到兩種鎖模激光中的孤子產生過程。實驗光路結構如下：實驗分析就不在此贅述，詳細分析請參考原文。以下為測量結果：鎖模激光中孤子建立過程的實時記錄：帶有節拍穩定動態（beating dyamics）的孤子形成過程具有瞬態關聯態的孤子建立過程關聯態的雙孤子相互作用：更多關于孤子行為的分析請參閱論文原文：http://www.clp.ac.cn/EN/Article/OJ5712a112a4e18208最近，實驗中使用的測量光路，已 ...

性脈沖整形及飽和吸收、分布反饋激光器和等離子體激元傳感器等方面的應用也在展開。圖7、不同芯直徑在不同波長（1.55微米波段）的熱延遲系數(Ref: Vol. 4, No. 6 / June 2017 / Optica doi:10.1364/OPTICA.4.000659)在化學傳感應用方面，空芯光纖能夠比傳統光纖提供顯著的效率優勢和低樣品體積要求。有研究在濃度為30ppb的1.5毫升氯乙烷樣品中檢測氯乙烷分子，使用空芯光纖可將反應時間縮短為8秒。(Ref:Applied Physics Letters 86, 194102 (2005); doi:10.1063/1.1925777)空心芯光 ...

信號。可以在飽和吸收峰附近范圍內產生一個單調的誤差信號，將激光器頻率鎖定在飽和吸收峰處。激光調制又分為內調制以及外調制，顧名思義內調制是將調制信號直接加載到激光器本身的輸出頻率上，而外調制穩頻可以使用聲光、電光器件或者將調制信號加載到原子的躍遷頻率上。內調制穩頻內穩頻調制一般是在飽和吸收光譜( Saturated Absorption Spectra，SAS)穩頻技術的基礎上進行，在冷原子實驗上所用的光基本上都是和原子躍遷線共振或者近共振的所以基于原子躍遷線的飽和吸收穩頻法成為選擇。飽和吸收穩頻法是利用原子吸收室對激光頻率吸收產生吸收凹陷，光電探測器接收后進行光電轉換，示波器則顯示出功率吸收峰 ...

新性的增加了飽和吸收氣室（GC）單元，根據其氣體的吸收光譜可以用來進行精確的波長控制。昊量光電最新推出的皮米精度位移干涉儀quDIS通過快速的上下掃描改變激光波長使波長變化滿足Δλ/Δt >>Δx/Δt，之后通過計算干涉條紋和確定固定波長下的相位來模擬確定光路的相對距離變化，且因內部的參考腔的為線性波長變化，加之GC單元實現精確的波長控制，使得這種測量方法不受被檢測信號的對比度和強度的影響。相對距離的測量也可以理解為通過計算在一個采樣時間內波長上掃和下掃期間的干涉最大值來確定。該方法不受信號對比度變化的影響。其它普通的檢測方式僅討論在恒定波長下的強度及其偏差，從而導致典型的周期性誤 ...

涉光譜法”與飽和吸收室(GC)結合使用可以實現絕對距離的測量。昊量光電最新推出的皮米精度位移干涉儀quDIS通過將可調激光器的頻率鎖定到F-P干涉儀的的諧振頻率上，將干涉儀的位移測量轉換為頻率變化的測量。當F-P腔長在變化時，其諧振峰的頻率也在發生變化，通過測量初始腔長，初始頻率和頻率變化，就可實現測量腔長。可調激光器的頻率變化可通過與一個穩頻激光器進行拍頻來測量。因這種方式將位移變化轉換為了頻率變化，只要保證頻率變化為線性變化，就可以避免干涉儀的非線性誤差對測量結果的影響。同時其理論分辨率低可達到1pm。昊量光電最新推出的皮米精度位移干涉儀quDIS絕對距離測量方式就是基于上文中提到的“拍頻 ...

蕩器內并用可飽和吸收鏡 (SAM) 鎖模，可在波長（WL 濾波器）在 1020 nm 和 1060 nm 之間，持續時間為 7 ps，并被放大（前置放大器和Amp) 分兩級，在光隔離器 (Iso) 后面的輸出處達到 400 mW。波長濾波器由一個基于光柵和緊湊型機電光束偏轉的定制光纖耦合濾波器開關時間為 300 μs，比大約 5 ms 的 FOPO 啟動快得多。品質因數為M2= 1.16±0.07和相對強度噪聲 (RIN) 是在 20.25 MHz，-153.5dBc/Hz 的條件下測量的。除了斯托克斯脈沖之外，在帶有線性諧振器的FOPO中還產生了 7ps長的泵浦脈沖，其基于50厘米的pola ...

環諧振器、可飽和吸收器 、電吸收調制器或混合電光方法的非線性閾值器，代表了在不久的將來克服這一挑戰的可能解決方案。早期的“自電光效應(self electrooptic effect)”器件概念也可能提供混合解決方案。zui近發表了對神經形態光子學和用于神經網絡的光子MAC的綜述。在后一篇綜述中，作者提供了光子線性計算系統及其電子對應物的詳細比較，并考慮了能量、速度和計算密度等指標。這項研究的主要見解是，在考慮大處理器尺寸、大向量尺寸和低精度操作時，光子電路在所有這些指標中都表現出優于電子實現的優勢。然而，作者還指出了電光轉換的高能源成本的長期挑戰，現在正迅速接近電子鏈接(link)的能源成本 ...

晶體和半導體飽和吸收鏡(SESAM)上的空間分離是通過插入一個具有高度反射涂層的雙棱鏡來獲得的。通過使用一個頂角179°的雙棱鏡，我們獲得了在增益介質上模式分離1.6 mm和在SESAM上模式分離1 mm。圖1(b)顯示了掃描泵浦功率時單個光梳的性能。該孤子鎖模激光器的z大工作點對應2.4 W平均輸出功率，脈沖持續時間分別為138 fs(comb1)和132 fs(comb2)，激光器的光對光效率為40%。我們得到了兩個光頻梳的自啟動鎖模。在z高輸出功率下的激光輸出診斷如圖2(a-b)所示，這表示基模鎖定是很干凈的。壓電致動器可以在短時間內連續調節雙棱鏡的橫向位置，把其安裝在一個平移臺上，該平 ...