于傳感應(yīng)用和非線性光學(xué)。圖1.6光子帶隙導(dǎo)引型光子晶體光纖（空心光子晶體光纖）上海昊量光電設(shè)備有限公司目前供應(yīng)上述所有類型的光纖，并且可以根據(jù)客戶要求進(jìn)行各種光子晶體光纖定制。同時昊量光電還推出一系列用于高功率超快激光器傳輸?shù)目招墓庾泳w光纖，主要用于：（一）脈沖壓縮（二）頻率轉(zhuǎn)換（三）光譜和傳感（四）超短激光脈沖傳輸（五）光和氣體作用相關(guān)實驗如有任何相應(yīng)需求請和我們聯(lián)系 ...

的方法是增強(qiáng)非線性光學(xué)的相干拉曼散射方法：受激拉曼散射（SRS）和相干反斯托克斯拉曼散射（CARS）。相干拉曼效應(yīng)最早是在1960年代發(fā)現(xiàn)的。在1990和2000年代末，由于超快鎖模激光器的進(jìn)步，謝尼（Sunney Xie）及其同事率先將CARS9和SRS10用于無標(biāo)記化學(xué)顯微鏡。從那時起，這些技術(shù)已廣泛用于化學(xué)，生物學(xué)和材料科學(xué)研究。 CARS和SRS有很多相似之處。這些非線性光學(xué)過程通常在相同條件下發(fā)生，并且儀器設(shè)置幾乎相同。但是，有一些差異。就像自發(fā)的拉曼一樣，CARS信號（圖1中的ω為反斯托克斯）與入射光束（ωp，泵浦，ωs斯托克斯）的波長不同，使用短通濾波器很容易將信號從入射光中分離 ...

結(jié)構(gòu)譜圖作為非線性光學(xué)材料，非線性系數(shù)是一項重要的光學(xué)參數(shù)，它決定了材料的相位匹配的波長。通過第一性原理計算可得雙折射的系數(shù)，并且結(jié)果表明三個化合物都是負(fù)的雙光軸晶體，在1064nm的激發(fā)光下Δn=nz-nx，其雙折射系數(shù)分別為：0.070, 0.090和0.060，此數(shù)據(jù)表明上述三個化合物的雙折射系數(shù)大于已經(jīng)報道的磷酸復(fù)鹽晶體。圖3(a)、(b)和(c)分別為化合物K2(TeO)P2O7、Rb2(TeO)P2O7和Cs2(TeO)P2O7的雙折射系數(shù)譜圖您可以通過我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

晶體長度當(dāng)選擇一種晶體時，晶體長度是一個重要的因素。對于窄帶連續(xù)波光源，我們的20mm到40mm的較長晶體長度將提供最好的效率。然而，對于脈沖光源，長晶體對激光帶寬和脈沖寬度敏感性增加，會具有負(fù)面效應(yīng)。對于納秒脈沖，我們通常推薦10mm長度，而最短的0.5mm到1mm的長度則適用于飛秒脈沖系統(tǒng)。極化為了利用鈮酸鋰的最高非線性系數(shù)，輸入光應(yīng)該是e偏振的，即偏振態(tài)必須與晶體偶極矩匹配。通過使光的偏振軸與晶體的厚度方向平行可實現(xiàn)這一點。這可用于所有非線性相互作用。聚焦和光路設(shè)計由于PPLN是一種非線性材料，當(dāng)晶體中光子的強(qiáng)度最大時，將獲得從輸入光子到產(chǎn)生光子的最高轉(zhuǎn)換效率。這通常是通過晶體的端面正入 ...

像科學(xué)來說，非線性光學(xué)效應(yīng)產(chǎn)生的增強(qiáng)效果是一個更加適合的方法。比如受激拉曼散射（SRS）效應(yīng)，以及相干反斯托克拉曼散射（CARS）效應(yīng)。圖1：自發(fā)拉曼，SRS以及CARS的雅布隆斯基圖相干拉曼效應(yīng)Z早于1960年代被發(fā)現(xiàn)6。在90年代晚期和00年代，隨著超快鎖模激光的發(fā)展，謝曉亮以及其同事相繼發(fā)表了有關(guān)CARS9和SRS10的無標(biāo)記化學(xué)信息顯微鏡論文。此后，這些技術(shù)被廣泛應(yīng)用到有關(guān)化學(xué)，生物學(xué)以及材料學(xué)的研究當(dāng)中6，7，11。CARS和SRS有著諸多相似性：這些非線性光學(xué)過程通常會發(fā)生在同樣的條件下，且實驗所需的儀器設(shè)置大致相同。當(dāng)然，也有一些不同點：比如CARS的信號（圖1，ωas）與自發(fā)拉 ...

用于冷卻鈹離子銫原子的PPLN晶體Covesion 的 MSFG 晶體系列最常用于量子光學(xué)系統(tǒng)，其中需要窄線寬激光器來訪問特定的原子躍遷，以操縱和冷卻原子和離子。通過使用高功率光纖泵浦激光器在 MgO:PPLN 中產(chǎn)生和頻，可以輕松實現(xiàn)瓦級功率的冷卻激光器。MSFG626可用于冷卻鈹離子，兩個泵浦激光器分別為1051nm和1550nm，然后在MSFG626中結(jié)合，產(chǎn)生626nm。使用BBO晶體，這種輸出可以在313nm處增加一倍頻率至9Be+離子躍遷。類似地，我們的MSHG637已經(jīng)被用來演示銫原子從1560nm和1077nm冷卻到637nm，然后頻率加倍到原子躍遷。我們的MSFG 和頻晶體系 ...

的激光器基于非線性光學(xué)采樣進(jìn)行了測距實驗。在更新速率為7KHz 的情況下，對大約 0.6m 處的目標(biāo)距離實現(xiàn)了精度為 2mm的絕對距離測量。在國內(nèi)，對于飛秒激光測距的研究起步較晚，2012 年，天津大學(xué)超快激光研究室對飛秒激光的研究的現(xiàn)有基礎(chǔ)上，搭建了一臺高重頻的飛秒激光器，采用了2010 年韓國高科技研究院的方案，在平衡光學(xué)互相關(guān)技術(shù)的指導(dǎo)下，在52m 的自由空間路徑中，研究了飛秒激光飛行時間法測距，實驗結(jié)果表明，在1s 的平均時間下獲得了12nm 的測距精度。2014 年，清華大學(xué)又采用2009 年美國標(biāo)準(zhǔn)局的Coddington I 的實驗方案，使用兩臺具有微小重復(fù)頻率差的激光器，通過讓 ...

態(tài)電壓)。在非線性光學(xué)系統(tǒng)中，脈沖通過 χ(2) 晶體，產(chǎn)生非線性混合輸出。輸入數(shù)據(jù)和參數(shù)編碼在輸入脈沖的頻譜中，輸出從倍頻脈沖的頻譜中獲得。d，與由可訓(xùn)練非線性數(shù)學(xué)函數(shù)序列構(gòu)建的DNN一樣，所構(gòu)建具有可訓(xùn)練物理變換序列的深度PNN。在 PNN 中，每個物理層都實現(xiàn)了一個可控的物理函數(shù)，它確實需要在數(shù)學(xué)上與傳統(tǒng)的DNN層同構(gòu)。實驗結(jié)果：圖 2：使用寬帶光學(xué)SHG實驗實現(xiàn)的示例PNN。a，輸入數(shù)據(jù)被編碼到激光脈沖的光譜中。為了控制寬帶SHG 過程實現(xiàn)的變換，脈沖頻譜的一部分用作可訓(xùn)練參數(shù)(橙色)。物理計算結(jié)果是從 χ(2) 介質(zhì)中產(chǎn)生的藍(lán)色(約 390nm)脈沖的光譜中獲得的。b，為了構(gòu)建深度P ...

中的新型超快非線性光學(xué)響應(yīng)，由飛秒中紅外脈沖引起的共振子帶間激發(fā)引起電子電荷的瞬態(tài)空間位移，從而引起單周期太赫茲脈沖的發(fā)射。作者：Matthias Runge, Taehee Kang, ...Thomas Elsaesser鏈接：https://doi.org/10.1364/OPTICA.438096RESEARCH ARTICLES1.標(biāo)題：在活體皮層中通過精確和有針對性的激光消融探測神經(jīng)元功能簡介：開發(fā)了一種放大飛秒激光耦合雙光子顯微鏡系統(tǒng)，該系統(tǒng)允許對單個細(xì)胞進(jìn)行瞬時和有針對性的消融，并實時檢測活體小鼠皮層中的神經(jīng)元網(wǎng)絡(luò)變化。作者：Zongyue Cheng, Yiyong Han, ...

晶體是通過在非線性光學(xué)晶體中摻入激活離子（通常是Nd3+或Yb3+），使其同時具有激光發(fā)射和非線性光學(xué)倍頻兩種功能，在產(chǎn)生紅外波長的基頻光的同時對其進(jìn)行倍頻。典型的自倍頻晶體有摻雜釹離子的四硼酸鋁釔（NYAB）、摻雜鐿離子的四硼酸鋁釔（Yb:YAB）、摻雜釹或鐿離子的硼酸鈣氧鹽（Nd/Yb:RECOB）等晶體。圖1.激光倍頻示意圖由于激光強(qiáng)度很高，因此會引起晶體材料原子極化，也就是正負(fù)電荷中心分離。這種分離是動態(tài)振動的，而且振動頻率與激光的頻率一致，振動幅度與激光場強(qiáng)度相關(guān)。因為激光電磁場強(qiáng)度與極化強(qiáng)度存在非線性。對于2階非線性，也就是極化強(qiáng)度與激光的電場強(qiáng)度E的平方成比例。黃綠光激光（500 ...