位差(表現為折射率差)對透明結構成像。數字全息就是這樣一種常用的無標記手段，樣品的數字全息圖可以在焦平面外采集，然后在后處理中通過數值求解模擬波前傳播過程的衍射積分進行數字聚焦。數字全息已在生物學、診斷學和醫學、微流控和片上實驗室成像(lab on a chip)、三維追蹤、細胞力學、即時檢驗(point of care testing)、環境監測等領域得到了廣泛的應用。相襯層析(phase contrast tomography，PCT)可以從不同方向探測樣品，從而測量出樣品的三維折射率分布。多方向探測可通過移動光源、旋轉樣品的等方式獲得樣品不同方向的信息。當前不足：當前基于數字全息的PCT ...

和外部之間的折射率差決定。更大的折射率差將允許更大的填充因子。LCoS中像素的相位控制優于MEMS和相控陣。LCoS相位是模擬的并且與施加的電壓成正比，因此在像素之間是均勻的。相比之下，當前的MEMS微反射鏡的相位級是離散的，僅限于4bits，并表現出一些非線性。對于相控陣，相位控制是模擬的和準確的，但由于制造不一致，必須對每個元件進行單獨表征。參考文獻：Pierre-Alexandre Blanche. Holography, and the future of 3D display[J]. Light: Advanced Manufacturing.DOI：https://doi.org/ ...

層中光的時空折射：界面引起的頻移效應簡介：當光穿過折射率隨時間快速變化的介質時，光的頻率會發生變化。最近報道了透明導電氧化物的顯著頻移效應。這些觀察結果被解釋為由于折射率的時間變化導致體介質中propagation phase的時間變化。這是一種稱為時域折射的效應。在這里，作者展示了由氧化銦錫制成的epsilon-near-zero層中的頻移不僅源于這種體響應，而且還包括由空間邊界條件的時間變化引起的顯著影響。對于某些角度，這種邊界效應會導致對體效應的顯著的、相反的轉變。因此，此過程會產生可通過角度確定的頻移，從而將幅度和相位調制解耦。作者：Justus Bohn, Ting Shan Luk ...

組織內。由于折射率不均勻引起的隨機光散射，單細胞分辨率的功能成像探測深度通常在1 毫米的量級。即使對于厘米級的小鼠大腦，這種穿透深度也將大腦區域的光學成像限制在了淺表層，因此除非采用侵入式手段，否則大部分大腦仍然無法進行高分辨率光學成像。盡管功能磁共振成像和基于超聲的方法等宏觀和介觀成像模式可以對深層大腦結構進行成像，但它們缺乏對理解神經回路至關重要的單細胞分辨率和靈敏度。因此，目前選擇在腦部插入微型光學探頭的方式實現細胞級分辨率深層腦成像。目前已經開發了幾種侵入式技術用于深層腦結構光學成像，例如上覆腦組織的切除、微型棱鏡植入、微型梯度折射率 (GRIN) 透鏡探頭及其組合。為了觀察非常深的大 ...

材料對x光的折射率大約為 1。因此，當 x 射線穿過材料時主要是振幅的變化，而不是相位的變化，這種變化與所遭遇材料的密度成正比。當應用于醫學成像時，由于骨骼和軟骨的密度相對于軟組織更大，X 射線圖像中骨骼和軟骨的對比度要高于軟組織。然而，單個 X 射線圖像是三維空間變化的密度函數投影到二維探測器上。根據 Beer-Lambert定律，圖像中的每個點都對應著X 射線沿一條路徑的線積分，從根本上是不可逆的。這可以通過使用冗余和非冗余投影的多次測量來克服，從而重建成像體積。這就是斷層掃描（來源于希臘語，切片記錄的意思）的本質。在 CT 中，為了形成身體的單個二維平面圖像，X 射線源以平行或扇形光束輸 ...

ell提出的折射定律、1647年Cavalieri提出的透鏡制造者方程和1670年Newton提出的成像方程。第一項是科學定律，后兩項是工程定律。我們故意將折射定律而不是反射定律作為成像唯一的科學基礎。盡管羅馬人已經知道怎么制造反射鏡，也知道入射角等于反射角，但是這些理解并不能夠帶領我們實現多鏡片成像系統的廣泛應用。理解光是如何在玻璃中折射的，將讓我們理解透鏡以及它在成像中的決定性價值（基于反射的成像系統也是有的，Newton認為基于折射無法消除色差，制造出了基于反射的成像系統，后續也有其他人基于反射原理設計成像系統）。從這些開始，成像依托于四項基礎技術的進步得到了發展，這四項技術是：光學材料 ...

如，將無源雙折射晶體插入腔中[10]，用雙折射增益元件對偏腔線[16]，分割激光增益帶寬[17]，或利用環形腔的雙向運行[9,11]。zui近，在高功率鎖模薄片激光器結構中也研究了涉及獨立腔端鏡的空間分離模概念[18,19]。然而，在這些新的實現中，并不是所有的內腔組件都是共享的以便降低常規噪聲抑制。在這篇文章中，我們提出了一種激光腔多路復用的新方法，通過在表面插入一個具有兩個獨立角度的單片器件，例如雙棱鏡，使空間分離模式存在。因此，通過在適當的位置安裝雙棱鏡，可以將對單光頻梳操作z優的空腔適應為雙光頻梳空腔。利用這種方法，在80 MHz重復頻率，在脈沖小于140fs的情況下，我們從單個固體激 ...

方面。在階躍折射率光纖中，可以根據輸入光線定義數值孔徑，其中在纖芯-包層界面處可能發生全內反射的最大角度：入射光線首先被折射，然后在纖芯-包層界面發生全內反射。 然而，這只有在入射角不太大的情況下才有效。光纖的數值孔徑 (NA) 是允許的入射光線相對于光纖軸的最大角度的正弦值。它可以通過纖芯和包層之間的折射率差來計算，更準確地說，具有以下關系：請注意，NA 與光纖周圍介質的折射率無關。例如，對于折射率較高的輸入介質，最大輸入角度會更小，但數值孔徑保持不變。上面給出的等式僅適用于直纖維。對于彎曲光纖，可以使用一個近似修正方程，其中還包含彎曲半徑 R 和纖芯半徑：對于不具有階躍折射率分布的光纖或其 ...

息光照射光熱折射玻璃而制成的體布拉格光柵濾光片，該布拉格光柵對滿足特定角度的單波長光有較高的衍射效率，而且布拉格光柵陷波濾光片為反射式濾光片，高衍射效率帶來高反射率；但需要同時滿足波長和角度才能實現較為理想的衍射效率；一般應用于低波數拉曼的BNF的衍射效率＞99.9%(或理解為OD＞3)，對于某一單色光的角度相關的半峰寬FWHM≈5mrad，波長選擇選擇半峰寬FWHM＜5 cm-1。圖1: 反射式BNF的濾光示意圖圖2：BNF的衍射效率vs光入射角度②Braggrate Pass Filter, BPF（體布拉格光柵陷波濾光片）BPF只是作為BNF的另一種使用方法，常在拉曼測量系統中用于濾除入 ...

微鏡中玻璃的折射率與頻率相關，這會產生影響色度效應，從而影響脈沖形狀，降低激發效率。產生越來越短的脈沖需要越來越大的頻譜帶寬。例如：一個10-fs的高斯脈沖將需要大部分的可見光譜。對于正常色散，當飛秒激光脈沖穿過顯微鏡的玻璃·M 的重要組成部分。為了證明色散的影響，我們考慮具有高斯時間分布的“前向移動”超短脈沖，其持續時間為τ，為時間強度分布的半高全寬。時間分布寫為：其中，形狀因子： 對方程（3）進行傅里葉變化，得到正頻譜： 方程 (5) 經系統傳播，通過將其乘以譜相位（頻域中的電場相位）的指數，得到：方程（6）中相位可以由泰勒級數展開，從而解出每一項的貢獻(原文公式如此)： 方程（ ...