長的材料之間折射率的變化足以創(chuàng)建一個波導(dǎo)。介質(zhì)材料也沉積在QC脊周圍的雜草材料上，引導(dǎo)注入的電流進入QC增益介質(zhì)。埋地異質(zhì)結(jié)構(gòu)波導(dǎo)在產(chǎn)生光時有效地從QC活性區(qū)域除去熱量。雖然量子級聯(lián)增益介質(zhì)可用于產(chǎn)生超發(fā)光結(jié)構(gòu)中的非相干光，但它常用來與光腔結(jié)合形成激光器：法布里-珀羅Fabry–Perot lasers這是簡單的量子級聯(lián)激光器。首先用量子級聯(lián)材料制備光波導(dǎo)以形成增益介質(zhì)。然后，晶體半導(dǎo)體器件的兩端裂開，在波導(dǎo)的兩端形成兩個平行的鏡子，從而形成Fabry-Pérot諧振器。從半導(dǎo)體到空氣界面的解理面上的剩余反射率足以創(chuàng)建一個諧振器。Fabry-Pérot量子級聯(lián)激光器能夠產(chǎn)生高功率，但在更高的工 ...

不暈點。單個折射球面存在三對無球差的共軛點，其中l(wèi)=l’=0和l=l’=r這二對顯然滿足正弦條件,而由l’=(n+n’)r/n’和l=（n+n’)r/n這一對,可得所以,以上三對共軛點都是滿足正弦條件的齊明點。正弦條件以軸上點完善成像為前提。但從球差的討論可知,實際的光學(xué)系統(tǒng)僅能對物點發(fā)出的光束中的一個帶或二個帶的光線校正球差,因此，即使是軸上點也不可能是真正的完善成像。此外,軸上點球差校正不佳或不能校正時，成像也不完善。此時,軸外近軸點當(dāng)然也不可能完善成像，充其量只能要求它的像質(zhì)與軸上點一致，即具有相同程度的成像缺陷，我們稱之為等暈成像 (aplanatic image formation) ...

生多次反射和折射，這些相同頻率的光會發(fā)生干涉，形成多光束干涉。光從折射率為n_0的物質(zhì)中，以角度為θ_1的入射角進入間隔距離為d的平行板中，平板中的折射率為n_1，由此光在板內(nèi)的折射率為θ_2，在兩塊平板間經(jīng)過多次反射和折射，光程差相同的同頻光會發(fā)生干涉。光程差引起的相位差使投射光強和反射光強遵從干涉強度分布的公式，即艾里公式。測量反射光強可測量d的大小，這就是光纖法珀腔壓力傳感器的基本原理。而從結(jié)構(gòu)上來看，法珀干涉儀的結(jié)構(gòu)如下圖所示：上圖的結(jié)構(gòu)解釋，G_1和G_2是兩塊相互平行的高反膜，間距依然設(shè)為d，反射光強I_R由入射光強I_0、高反膜反射率、相位差、入射光波長和板間物質(zhì)折射率所決定，同 ...

；另一方面,折射球面產(chǎn)生的彗差還與光闌位置、即主光線的入射角ip有關(guān)。如果光闌位于球心，相當(dāng)于主光線與輔軸重合，即ip=0,則不論球差如何,都不會產(chǎn)生彗差。實際上,光學(xué)系統(tǒng)的各種像差總同時存在,所以在計算彗差時，并不能像定義的那樣，真正求出一對對稱光線的交點相對于主光線的偏離，而是以這對光線與高斯像面交點高度的平均值與主光線交點高度之差來表征的。如上圖所示,對于子午彗差，可表示為對于弧矢彗差,因一對對稱的弧矢光線與高斯像面的交點在y方向的坐標(biāo)必相等，故有彗差是軸外點成像時產(chǎn)生的一種寬光束像差，是與視場和孔徑均有關(guān)系的。為全面了解光學(xué)系統(tǒng)對彗差的校正情況，需要計算設(shè)置多個特征視場和特征孔徑來計算 ...

圖像偽影導(dǎo)致折射率變化的影響。此外，共振和非共振圖像的數(shù)字減影是預(yù)發(fā)送并允許獲取背景校正圖像 。作為替代獲取背景校正的CARS 型號的技術(shù) ，頻率調(diào)制FM CARS 出現(xiàn)了。在 FM CARS 中，諧振和非諧振貢獻CARS 信號由兩個波長交替的泵浦脈沖和一個固定在波中的斯托克斯脈沖測量長度。鎖定放大器 (LIA) 檢測然后用于諧振之間的即時差異計算以及兩個交替泵浦波的開關(guān)頻率下的非共振 CARS 信號。因此，F(xiàn)M CARS 允許以增強的靈敏度高速采集背景校正的 CARS 信號。基于不同固態(tài)光源組合的FM CARS的首次實驗實現(xiàn)提供調(diào)頻泵場和斯托克斯場。盡管如此，結(jié)合這些可測量低至 0.05% ...

成電場，晶體折射率會隨著電場的改變而改變。光束經(jīng)過晶體，相位隨之發(fā)生改變。當(dāng)一個相位調(diào)制器和馬赫澤德干涉儀或者調(diào)制器相互組合，光束經(jīng)過干涉儀被分成兩路，其中一路中放置了撲克爾效應(yīng)。當(dāng)兩路光束再次匯聚后相互相長或者相消，以此達到光強調(diào)制的效果。電光吸收調(diào)制電光吸收的方法時建立于Fraz-Keldysh和Stark效應(yīng)，由于施加外部電場導(dǎo)致光的吸收，而且隨著外部電壓的改變，吸收率發(fā)生變化。吸收體對于入射光透明的，但是當(dāng)外部施加電壓，能帶間隙變小，當(dāng)光的能量超過能打間隙時吸收光子，衰減光的傳輸效率。當(dāng)外加電壓被調(diào)制后，材料的吸收率和輸出光強也會被調(diào)制。因為大部分能量被轉(zhuǎn)化為熱量，因此為了確保精確的調(diào) ...

響，所以介質(zhì)折射率的變化只影響光波的相位，即光波通過介質(zhì)折射率大的部分時，光波波陣面將延遲，通過介質(zhì)折射率小的部分時，光波波陣面將超前，由此導(dǎo)致光波波陣面產(chǎn)生了凹凸，由原來的平面變?yōu)橐粋€折皺曲面，同時改變了光的傳播方向，如下圖所示。在介質(zhì)另一側(cè)，光波波陣面上各子波源的相干作用使光波被分列成一組離散型的衍射光，上述過程即拉曼-納斯衍射。拉曼-奈斯衍射的結(jié)果是光波在遠(yuǎn)場分為若干級衍射光，各級衍射光對應(yīng)不同的衍射角和衍射強度，它們以 0 級光為軸成對稱分布，且同級次衍射光的強度相等。2，布拉格衍射采用較高的聲波頻率，增大聲光互作用長度，并且使光束與聲波波面成一定角度入射，則光波通過介質(zhì)時會與多個聲波 ...

是由高功率光折射率的變化，從而導(dǎo)致光學(xué)相位的改變。三、COTDR性能參數(shù)通常將信號功率與探測器輸出的噪聲功率之差定義為動態(tài)范圍，動態(tài)范圍可通過提升探測光功率來增加，但由于非線性效應(yīng)存在，，探測光的功率提升有限。空間分辨率從設(shè)備角度上來說由光脈沖寬度決定，而從系統(tǒng)角度上而言，是和探測器噪聲，相干瑞利噪聲等相關(guān)的。而對付這些噪聲，有各不相同的方法，比如，通過降低探測器溫度降低熱噪聲，穩(wěn)定電路控制散粒噪聲，設(shè)置帶通濾波降低ASE噪聲，擾動偏振態(tài)用以控制偏振噪聲，等等。四、COTDR的應(yīng)用最近湯加火山爆發(fā)，隨后較長時間內(nèi)，湯加與外界“失聯(lián)”，起因是火山活動使湯加海底電纜損壞。這個事情告訴我們，對于各大 ...

該不會產(chǎn)生雙折射，并且光纖的偏振態(tài)在傳播過程中是不會改變的。然而，在實際中，常規(guī)光纖在生產(chǎn)過程中，會受到外力作用等原因，使光纖粗細(xì)不均勻或彎曲等，就會使其產(chǎn)生雙折射現(xiàn)象。當(dāng)光纖受到任何外部干擾，例如波長、彎曲度、溫度等的影響因素時，光的偏振態(tài)在常規(guī)光纖中傳輸時就會變得雜亂無章。而保偏光纖的應(yīng)用則是可以解決這一偏振態(tài)變化的問題，但它并不是消除光纖中的雙折射現(xiàn)象，而是通過在光纖幾何尺寸上的設(shè)計，產(chǎn)生更強烈的雙折射， 來消除應(yīng)力對入射光偏振態(tài)的影響。保偏光纖在拉制過程中，當(dāng)線偏振光沿光纖的一個特征軸傳輸時，部分光信號會耦合進入另一個與之垂直的特征軸，最終造成出射偏振光信號偏振消光比的下降，從而影響了 ...

移，由于局部折射率變化；SID4 HR直接測量光束的相位，并將其轉(zhuǎn)換成密度信息。得益于Phasics的技術(shù)，改善了波前測量方法，并適用于許多應(yīng)用。更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類激光器、光電調(diào)制器、光學(xué)測量設(shè)備、光學(xué)元件等，涉及應(yīng)用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫(yī)療、科學(xué)研究、國防、量子光學(xué)、生物顯微、物聯(lián)傳感、激光制造等；可為客戶提供完整的設(shè)備安裝，培訓(xùn)，硬件開發(fā)，軟件開發(fā)，系統(tǒng)集成等服務(wù)。您可以通過我們昊量光電的官方網(wǎng)站www.arouy.cn了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-5 ...