：首先，紅外輻射波段位于不可見區，而普通光學玻璃對2.5u以上的光波不透明，因此在材料的選擇上自由度很小。在設計時除了要選擇透紅外波段的材料，還必須考慮材料的機械能、應滿足的尺寸等，這就使透鏡系統在紅外光學系統中的應用受到一定的限制，而反射式和折反射式光學系統占有較大的比例。同時，光學系統的結構應盡量簡單，以減少能量的損失。其次，紅外光學系統的接收器不是人眼或膠片，而是光電探測器。因此，光學系統的性能以它和探測器匹配的靈敏度、信噪比為主要評價依據，而不是單純考慮光學系統的分辦率。第三，由于紅外輻射波長較長,相應的衍射極限較低。早期的紅外探測器分辨率低，對光學系統的像質要求也相應較低。但隨著紅外 ...

為內轉換的非輻射過程。從S1電子態，分子通過輻射或非輻射過程回到基態。圖1表示了在這些能級中發生的不同發光現象。熒光是分子(熒光團)通過發射可檢測的光子(時間尺度為)衰減到基態的輻射過程。熒光發射發生在激發電子能級最低的位置(S1)。這種來自最低激發電子能級的強制發射確保了發射光譜保持不變，并且與激發波長無關。由于振動弛豫和內部轉換中的能量損失，發射的熒光光子的能量較低(即發射發生在比激發更長的波長)。這種發射波長的位移稱為斯托克斯位移。另一個主要發光過程，磷光，通過被稱為系統間交叉(ISC)的過程發生在激發時電子能量躍遷到三元態能級(T1;T2;:::;Tn)。三重態的電子具有平行自旋，這些 ...

核聚變、同步輻射加速器等大科學工程中。正在興起的飛秒激光微納精細加工技術，也正是利用了飛秒激光超高峰值功率這一特點，在晶格熱傳導過程還來不及發生時，飛秒激光已經在微納尺度內完成去除物質或使其改性的物理過程后，揚長而去。圖1.飛秒激光器外觀圖紙三、飛秒激光的波長當前由飛秒激光器直接輸出的波長主要集中在0.8-1.5um的近紅外波段，但是由它激發而產生的飛秒激光脈沖激光卻覆蓋了從X射線到太赫茲這一廣闊領域，利用強飛秒激光和電子束相互作用的湯姆遜散射效應，可以產生相干的硬X射線，波長達0.4?。飛秒強激光與惰性氣體原子相互作用而引發的高次諧波，可獲得軟X波段的相干輻射，波長可覆蓋十納米至幾納米。飛秒 ...

斯頻率下的新輻射ωaS = 2ωp?ωS 。CARS是由被稱為四波混合的光學參量過程產生的，在這個過程中能量在光場之間交換。這與SRS相反，SRS是光場和樣品之間的能量傳遞過程。這解釋了為什么如果Δω不匹配樣品的振動頻率，因此不受非共振背景的影響，SRS不能發生，因為樣品沒有吸收量子振動能量的本征態。盡管與自發拉曼散射顯微鏡相比，CARS在成像速度上有很大的優勢，但在生物醫學研究中尚未被廣泛接受。與其他顯微鏡技術相比，CARS由于樣品的電子響應和相干信號相加引起的非共振背景信號的困難而不能直接解釋圖像。CARS顯微鏡的特定限制是：空間干擾造成的圖像失真?光譜干擾造成的光譜失真?信號對目標物種濃 ...

可以反射電磁輻射。因此，優選的調制器是諧振波克爾電池。在這種情況下，一個小的非線性晶體的電容，結合一個精心選擇的電感，形成一個諧振“坦克”電路，其選擇的頻率是感興趣的調制頻率。電感/電容槽電路的諧振頻率可根據公式計算圖1.A用于高頻調制的波克爾諧振腔示意圖。B包括調制器的偏振光學原理圖。偏光器的傳輸是由施加在磷酸鈦銣(RTP)非線性晶體上的電壓決定的。C顯示器電壓(黃色)和激光脈沖序列的示波器跡顯示20 MHz調制，調制深度高。其中L和C分別表示所選電感和晶體自電容。在諧振頻率處，電路的阻抗變得幾乎無窮大，這意味著在輸入功率相對適中的情況下，可以通過電容(非線性晶體)獲得高電壓。這是非常可取的 ...

探測和操縱的輻射。光源復雜且效率低下，通常基于超快激光器。探測器也同樣復雜。理論上，低頻拉曼，即具有太赫茲位移的拉曼，可以很容易地得到相同的數據。但實際上，隨著拉曼位移的減小和強度的增大濾光片的阻塞特性使信號衰減，即使是微弱的寬帶放大自發輻射也使背景噪聲呈急劇的非線性增加。這限制了大多數拉曼系統使用傳統拉曼技術捕獲<200 cm-1的低波數拉曼信號。因此，低頻拉曼需要在波長阻斷和辨別效率上有一個量子飛躍，即濾波器具有更尖銳的截止特性和更窄的帶寬。一種基于感光玻璃的新型體全息光學光柵解決了這一問題。這些濾光片用于清除激光輸出的譜展，然后有效地對信號進行濾波以消除瑞利散射激光。因此，基于這些 ...

、IR(紅外輻射)等)、質譜法、傳感器法、x射線光譜儀、LIBS(激光誘導擊穿光譜)等，每種方法在探測炸藥時都有其不可避免的缺點。例如，太赫茲光譜的優勢是由不同的爆炸物質在太赫茲波段的吸收特性不同決定的，有了這一特性，就可以進行爆炸物的探測和鑒定。太赫茲對非金屬和非極性介電材料具有較強的穿透能力，可以探測到隱藏在這些材料中的炸藥。太赫茲能量較弱，對生物組織無害，可實現生物材料的無損檢測。但該技術的缺點是水分子對太赫茲的吸收能力很強，會限制檢測范圍。此外，太赫茲探測器裝置結構復雜，體積大，制造成本高。拉曼光譜的優點是分析速度快、重復性好、精度好、波峰清晰、無需必要的預處理和無損。拉曼光譜的主要局 ...

來研究固體的輻射損傷。如果您對橢偏儀相關產品有興趣，請訪問上海昊量光電的官方網頁：http://www.arouy.cn/three-level-56.html更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業代理商，產品包括各類激光器、光電調制器、光學測量設備、光學元件等，涉及應用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫療、科學研究、國防、量子光學、生物顯微、物聯傳感、激光制造等；可為客戶提供完整的設備安裝，培訓，硬件開發，軟件開發，系統集成等服務。您可以通過我們昊量光電的官方網站www.arouy.cn了解更多的產品信息，或直接 ...

互作用。電磁輻射與磁化體的微妙相互作用已經在磁光成像中得到了很好的利用，這成為20世紀觀察磁性微觀結構的主要方法。在磁光學中，光的偏振面在反射(克爾效應)或透射(法拉第效應)時的小旋轉被用來映射磁化。磁光記錄是基于相同的效果。這種方法允許在測量過程中施加外部磁場而不影響探針，如果要研究磁化動力學，這是一個明顯的優勢。磁光技術的空間分辨率受衍射限制，但研究人員經常低估光學顯微鏡的能力:分辨率幾乎可以比波長小一個數量級。在比較不同的顯微技術時，應該記住，有用的空間分辨率是由信噪比以及光斑大小或相互作用長度決定的。定量的、“與平臺無關”的表征手段可以從作為空間頻率函數的信噪譜中獲得(例如，在具有相對 ...

，或者所使用輻射光 源的質量，而輻射光源的相干特性則是干涉儀精度和使用靈活性的決定因素。2.干涉波干涉儀可直接測量由于光學系統畸變、光學元件制造產生的缺陷，以及材料的非均勻性等所產生的波前變形，通過測量電磁波的復振幅分布來實現，而復振幅的測量則是通過將變形波前與理想波前進行混合的互相關完成。波形表示電磁波的復振幅，干涉波的振幅相同，當兩束波的相位相差π時，振幅恰好相互抵消；當兩束波的相位相同時，合成波的復振幅是單一波束振幅的2倍。如下圖2.1所示。2.1復振幅的合成2.2明暗條紋對比度由于光強便于探測，一般用強度來表示對比度。上式Imax為兩束相干光同相時振幅的時間平均；Imin為反相時 兩束 ...