耦合等離子體發(fā)射光譜模塊電化學(xué)等原位實(shí)驗(yàn)定制化服務(wù)激發(fā)光光纖接口3.熒光壽命成像模塊測(cè)量范圍100ps-10us時(shí)間分辨率<50ps探測(cè)效率高達(dá)49%死時(shí)間<77ns激發(fā)光波長(zhǎng) 266nm-1990nm脈寬6ns重復(fù)頻率31.15KHZ-80MHZ4.光電流成像模塊探針臺(tái)位移精度1um(X/Y),10um(Z)探針臺(tái)移動(dòng)范圍 13mm(X/Y).20mm(Z)探針溢泄電流 10fA標(biāo)準(zhǔn)選配源表 Keithley 2400, 其他源表可做適配5.電感耦合等離子體發(fā)射光譜模塊6.激發(fā)光及信號(hào)光偏振控制模塊7.低波數(shù)拉曼模塊 ...

現(xiàn)無(wú)間隙的寬發(fā)射光譜。因此，如果在所有波長(zhǎng)都能保持高效率，那么寬頻帶QCL中所有核心的材料組成都保持恒定的替代設(shè)計(jì)方案是可取的。為了解決這一問(wèn)題，提出了一種新的設(shè)計(jì)方法，在保持高應(yīng)變Al0.63In0.37As/Ga0.35In0.65As組成不變的情況下，利用Ga0.35In0.65As/Ga0.47In0.53As[29]復(fù)合孔來(lái)調(diào)節(jié)結(jié)構(gòu)中的凈應(yīng)變。對(duì)于具有合理通量穩(wěn)定性的MBE系統(tǒng)，在需要校準(zhǔn)之前，可以在不同波長(zhǎng)設(shè)計(jì)多個(gè)QCL晶片。這大大減少了QCL生長(zhǎng)設(shè)備的時(shí)間和精力，從而降低了每片晶圓的成本。圖4 (a)為6核級(jí)聯(lián)的異構(gòu)寬帶量子級(jí)聯(lián)激光QCL的示意圖。根據(jù)應(yīng)變平衡相似的Al0.63I ...

n散射與熒光發(fā)射光譜重疊。反斯托克斯拉曼散射不存在熒光問(wèn)題，因?yàn)榕c激發(fā)波長(zhǎng)相比，反斯托克斯拉曼散射是藍(lán)移的，因此在光譜中與熒光自然分離。當(dāng)用可見(jiàn)光激發(fā)時(shí)，熒光本底問(wèn)題更為嚴(yán)重。拉曼光譜中的強(qiáng)熒光信號(hào)直接影響拉曼測(cè)量的準(zhǔn)確性和靈敏度。熒光和自發(fā)拉曼信號(hào)在波長(zhǎng)維度上重疊，因此不能用簡(jiǎn)單的濾光片分離。幸運(yùn)的是，它們?cè)谝韵滦再|(zhì)上有所不同，這是許多拉曼測(cè)量中熒光抑制方法的基礎(chǔ)：1.熒光發(fā)射壽命(納秒量級(jí))遠(yuǎn)長(zhǎng)于拉曼散射壽命(皮秒量級(jí))。這一原理產(chǎn)生了各種時(shí)域方法，其中一個(gè)超快脈沖激光器用于激勵(lì)，可應(yīng)用于時(shí)域拉曼光譜系統(tǒng)，需要注意的是，激光脈沖不應(yīng)該太短，因?yàn)樾∮?ps的脈沖不太單色，這會(huì)導(dǎo)致光譜分辨率的 ...

，其在水中的發(fā)射光譜見(jiàn)圖3a，發(fā)射譜范圍內(nèi)的積分強(qiáng)度見(jiàn)圖3b。雖然在生物組織內(nèi)900-1000nm相比1000-1100nm散射效應(yīng)更強(qiáng)，但是生物體內(nèi)的水在900-1000nm范圍內(nèi)有更強(qiáng)的吸收(見(jiàn)圖3c)。因此，可以從圖3g,e,d,h可以看到，在散射與吸收的綜合作用下，900-1000nm的成像效果不弱于1000-1100nm。更進(jìn)一步分析，選取某一條局部的線來(lái)比較其SBR，可以知道900-1100nm甚至有略優(yōu)的SBR，見(jiàn)圖3f、i。(2) 水對(duì)約1300 nm的不斷增加的光吸收“開(kāi)啟”了 NIR-II 熒光成像的有前景的新階段 。利用Pbs/CdS CSQDs，其在水中的發(fā)射光譜見(jiàn)圖4 ...

譜寬度，由于發(fā)射光譜的寬度和四帶分色器的帶通區(qū)域的寬度。邊緣結(jié)構(gòu)中也有一個(gè)小的不對(duì)稱性，這可能是由光學(xué)系統(tǒng)中殘留的高階球差造成的。所有工程PSF的一個(gè)共同特點(diǎn)是，與簡(jiǎn)單的二維聚焦斑點(diǎn)相比，它們的復(fù)雜性必須在PSF模型中得到體現(xiàn)，該模型被用于估計(jì)三維位置（可能還有發(fā)射顏色或分子方向）的參數(shù)擬合算法。簡(jiǎn)化的PSF模型，如高斯模型、基于標(biāo)量衍射的Airy模型、Gibson-Lanni模型，或基于Hermite函數(shù)的有效模型都不能滿足這一要求。一個(gè)解決方案是使用實(shí)驗(yàn)參考PSF，或用花樣擬合這樣的PSF作為模型PSF，或者使用一個(gè)或多個(gè)查找表（LUTs）來(lái)估計(jì)Z-位置。矢量PSF模型也可以用于復(fù)雜的3D ...

HM）波段的發(fā)射光譜，紅色垂直波段為紅色二極管激光器的帶寬（1.2nm）。圖（c）：靠近照明物鏡（OBJill）的光學(xué)設(shè)置的細(xì)節(jié)，說(shuō)明了旋轉(zhuǎn)光片方法。FYLA激光片圍繞位于OBJill工作距離（WD）的軸旋轉(zhuǎn)，即位于樣品平面的中心FYLA超連續(xù)譜激光是否在LSFM中實(shí)現(xiàn)了無(wú)標(biāo)記的結(jié)構(gòu)成像?以上實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明，與其他光譜帶寬較窄的光源相比，Iceblink超連續(xù)譜光源對(duì)LSM圖像的散斑貢獻(xiàn)較低，從而可以總結(jié)出彈性散射光片顯微鏡是一種適用于無(wú)標(biāo)記結(jié)構(gòu)成像的新型光片成像方式。為了提高此配置中的成像質(zhì)量，他們還建議實(shí)施：1、偏振控制，可實(shí)現(xiàn)對(duì)比度選擇性并消除基板背景。2、時(shí)間和空間相干性降低，可以從散斑 ...

有明顯吸收和發(fā)射光譜的熒光團(tuán)實(shí)現(xiàn)的。成為當(dāng)前分子層面上熒光測(cè)試的首先，廣泛應(yīng)用在DNA測(cè)序、診斷、細(xì)胞成像、超分辨率顯微鏡，甚至是應(yīng)用在疾病的縱向(前期)臨床研究和治療監(jiān)測(cè)的體內(nèi)成像。相量分析法（phasor analysis，PA）可以通過(guò)時(shí)域和頻域的轉(zhuǎn)化直接進(jìn)行熒光壽命的檢測(cè)。與傳統(tǒng)的分析方法（比如Z小二乘法）相比，顯得更加的簡(jiǎn)便快速，對(duì)光子數(shù)量少的情形下的測(cè)量尤為重要。數(shù)據(jù)信息的可視化和聚類(lèi)分析的特點(diǎn)，相量分析法成為了科研工作者分析熒光壽命的不錯(cuò)選擇。門(mén)控單光子雪崩二極管(SPAD)陣列在相量- flim的廣域時(shí)間的上的應(yīng)用，通過(guò)門(mén)長(zhǎng)度、門(mén)數(shù)和信號(hào)強(qiáng)度可以提高測(cè)量壽命精度和準(zhǔn)確度。該探測(cè) ...

譜寬度，由于發(fā)射光譜的寬度和四帶分色器的帶通區(qū)域的寬度。邊緣結(jié)構(gòu)中也有一個(gè)小的不對(duì)稱性，這可能是由光學(xué)系統(tǒng)中殘留的高階球差造成的。所有工程PSF的一個(gè)共同特點(diǎn)是，與簡(jiǎn)單的二維聚焦斑點(diǎn)相比，它們的復(fù)雜性必須在PSF模型中得到體現(xiàn)，該模型被用于估計(jì)三維位置（可能還有發(fā)射顏色或分子方向）的參數(shù)擬合算法。簡(jiǎn)化的PSF模型，如高斯模型、基于標(biāo)量衍射的Airy模型、Gibson-Lanni模型，或基于Hermite函數(shù)的有效模型都不能滿足這一要求。一個(gè)解決方案是使用實(shí)驗(yàn)參考PSF，或用花樣擬合這樣的PSF作為模型PSF，或者使用一個(gè)或多個(gè)查找表（LUTs）來(lái)估計(jì)Z-位置。矢量PSF模型也可以用于復(fù)雜的3D ...

。響應(yīng)光譜及發(fā)射光譜：圖1：正面入射CCD的有效量子效率示例圖2：典型的發(fā)射光譜數(shù)據(jù)：工作原理CCD傳感器的一個(gè)典型限制是波長(zhǎng)較短的光，如深藍(lán)或紫外線被傳感器的第一個(gè)結(jié)構(gòu)吸收，不能被識(shí)別為信號(hào)。波長(zhǎng)越短，傳感器輸出信號(hào)受光照影響越小。在傳感器上覆蓋了一層薄薄的UV - VIS轉(zhuǎn)換涂層，它吸收UV光并發(fā)出可見(jiàn)光。幾乎每個(gè)受到?jīng)_擊的UV光子都轉(zhuǎn)化為一個(gè)可見(jiàn)光子，但由于發(fā)射方向是隨機(jī)的，只有大約一半的光子會(huì)被傳感器接收。無(wú)微透鏡傳感器：帶微透鏡傳感器：當(dāng)使用帶有微透鏡的傳感器時(shí)，由于傳感器的效率對(duì)照明方向有很大的依賴性，因此接收到的熒光光量會(huì)減少，在這種情況下，激發(fā)可用范圍的典型有效量子效率在530 ...

描模式下拍攝發(fā)射光譜，在與LIV表征相同的操作條件下確定激光閾值。圖4 (a)顯示了兩種器件在低于閾值~20 mA時(shí)在80 K下拍攝的光譜，圖4 (a)顯示了在16 cm?1分辨率的階躍掃描模式下拍攝的相應(yīng)干涉圖。4 (b).在80k的z大ASE功率下，兩種器件的FWHM均為~47 cm?1的高斯形光譜。平滑的光譜表明發(fā)射器確實(shí)低于閾值。通過(guò)干涉圖確定了8 mm和12 mm器件的相干長(zhǎng)度分別為~112μm和~127μm。在較高的溫度下，由于ASE光譜的展寬，預(yù)計(jì)相干長(zhǎng)度會(huì)更小。在250 K時(shí)，8 mm和12 mm長(zhǎng)的器件分別觀察到FWHM為63 cm?1和56 cm?1的高斯形光譜(圖4 (c ...