非線性效應(yīng)、群速度色散和偏振效應(yīng)等各方面的優(yōu)化與權(quán)衡。經(jīng)過30多年的廣泛研究，光纖系統(tǒng)的性能和制造工藝得到了不斷完善，近乎達(dá)到了最高極致。自20世紀(jì)80年代以來，為了發(fā)展新的光學(xué)介質(zhì)（光子晶體光纖），研究人員已經(jīng)被光波長(zhǎng)尺度，即亞微米量級(jí)或更小尺度的結(jié)構(gòu)材料表現(xiàn)出的能力所吸引。光子晶體通過將規(guī)則的微結(jié)構(gòu)引入光學(xué)材料，徹底改變了材料的光學(xué)特性。它可看作是半導(dǎo)體物理學(xué)成果在光子領(lǐng)域中的拓展。實(shí)際上，半導(dǎo)體的能帶結(jié)構(gòu)是電子和晶格引起的周期性電動(dòng)勢(shì)之間相互作用的結(jié)果。通過求解周期性電動(dòng)勢(shì)的薛定諤方程，就能得到被禁帶所分離的電子能量狀態(tài)。類似地，如果把這種周期性變化的電動(dòng)勢(shì)用周期性變化的介電常數(shù)，即折射 ...

同模式成分的群速度不同而引起傳輸信號(hào)發(fā)生畸變的一種物理現(xiàn)象。色散將使光纖中傳輸?shù)臒o論是脈沖信號(hào)還是模擬信號(hào)均要發(fā)生波形畸變。信號(hào)波形畸變將導(dǎo)致傳輸?shù)墓饷}沖在時(shí)域展寬而強(qiáng)度降低，從而使誤碼率增加，通信質(zhì)量下降。為保證通信質(zhì)量，則勢(shì)必要加大相鄰信息碼之間的距離，這將限制通信容量；而且由于光纖的色散具有均勻性和累加性，傳輸距離越長(zhǎng)，脈沖展寬與衰減也越嚴(yán)重，因而色散將限制信號(hào)在光纖中的最大中繼距離。由此可見，解決色散補(bǔ)償問題，制造出低色散的優(yōu)質(zhì)光纖，對(duì)增加通信容量、延長(zhǎng)通信距離是十分重要的。分析表明，實(shí)際光源（如半導(dǎo)體激光器與發(fā)光二極管）發(fā)出的并非單一波長(zhǎng)的光，而是以λ0為中心波長(zhǎng)的一個(gè)波譜，即具有一 ...

仍具有不同的群速度，即長(zhǎng)波速度不同，由此引起的脈沖展寬稱為“模式色散”。在多模光纖中，模式色散引起的脈沖展寬是各種色散因素中影響最嚴(yán)重的一種。并且，傳輸?shù)哪Ｊ皆蕉啵}沖展寬也越嚴(yán)重；另外，在多模光纖中，漸變折射率多模光纖由于其自聚焦效應(yīng)，色散性能得到一定程度的改善，因而其模式色散的脈沖展寬較階躍折射率光纖的脈沖展寬可減小約兩個(gè)數(shù)量級(jí)。圖1.光纖色散示意圖以多模階躍折射率光纖為例，對(duì)模式色散進(jìn)行時(shí)域分析。在全部傳導(dǎo)模中，低階模幾乎與光軸平行傳播，傳輸速度快，最先到達(dá)出射端；而高階模其傳輸角幾乎等于全反射臨界角，傳播速度最慢，因而最后到達(dá)出射端。二、光譜色散在單模光纖與多模光纖中都共同存在的一類色 ...

）材料相關(guān)的群速度折射率，空芯光纖群速度折射率降低，光在光纖中行進(jìn)更快。這些都有助于提高信號(hào)的傳輸速度，減少延時(shí)，最終降低信息服務(wù)企業(yè)的運(yùn)營成本。有研究報(bào)道了37芯的(Hollow-Core Photonic BandGap Fibers-HC-PBGFs),傳輸速率高達(dá)73.7Tbit/s，這得益于內(nèi)部低串?dāng)_及無表面模式的影響。同時(shí)，空芯光纖在非線性脈沖整形及飽和吸收、分布反饋激光器和等離子體激元傳感器等方面的應(yīng)用也在展開。圖7、不同芯直徑在不同波長(zhǎng)（1.55微米波段）的熱延遲系數(shù)(Ref: Vol. 4, No. 6 / June 2017 / Optica doi:10.1364/OPT ...

要激光脈沖的群速度與太赫茲波的相速度相等。材料的擊穿閾值、非線性系數(shù)都對(duì)產(chǎn)生的太赫茲輻射有影響，但一般條件下它的擊穿閾值要遠(yuǎn)比光電導(dǎo)開關(guān)的擊穿閾值要高。多見的光學(xué)晶體包括LiNbO3、GaSe、ZnTe、InP、InTe、DAST、OH1、DSTMS等，其中有機(jī)晶體DAST是當(dāng)前已知的非線性效應(yīng)最高的介質(zhì)之一。您可以通過我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

化探測(cè)脈沖的群速度色散，然而它惡化了探針束的偏振狀態(tài)，否則探針束在整個(gè)顯微鏡中保持偏振消光比為0.0005。聚焦光斑的直徑分別為300 nm和600 nm。反射的探針光束被分束器收集，聚焦在直徑為20 um的針孔上。對(duì)于某些示例，這種共聚焦配置可用于消除來自樣品襯底的背景散射光。在針孔之后，用一個(gè)偏振器來分析探測(cè)光束的克爾旋轉(zhuǎn)，該偏振器相對(duì)于入射光束的交叉偏振方向的角度為幾度(交叉偏振器技術(shù))然后用光電倍增管和鎖定檢測(cè)方案進(jìn)行檢測(cè)。垂直于樣品平面施加zui大振幅為±4kOe的可變靜態(tài)磁場(chǎng)H。樣品可以用XY壓電掃描臺(tái)在±40 um的距離上進(jìn)行掃描，精度為2 nm。CoPt3光盤是由15 nm的C ...

輸光纖的異常群速度色散，在泵浦系統(tǒng)中預(yù)先使用色散補(bǔ)償光纖來處理超連續(xù)譜產(chǎn)生的光脈沖的時(shí)頻自適應(yīng)。因此，由孤子串組成的移位和頻譜預(yù)加寬脈沖被耦合到50厘米長(zhǎng)的InF3光纖中，在那里發(fā)生了大量的加寬。產(chǎn)生的光譜范圍為1.25 μ m至4.6 μ m的超連續(xù)譜輻射zui終由輸出離軸拋物面鏡準(zhǔn)直。圖1所示的系統(tǒng)舉例說明了超連續(xù)譜產(chǎn)生的壯觀現(xiàn)象——一個(gè)相對(duì)狹窄、高功率的近紅外激光線如何被轉(zhuǎn)換成超寬帶和明亮的近紅外和中紅外輸出。盡管方案、光纖類型和設(shè)計(jì)(例如，由于色散分布的變化，芯徑的微小變化可能導(dǎo)致發(fā)射光譜的顯著變化)、泵浦參數(shù)(持續(xù)時(shí)間、峰值功率、相對(duì)于零色散點(diǎn)的波長(zhǎng)、偏振)、放大級(jí)的數(shù)量和實(shí)現(xiàn)可能會(huì) ...

包絡(luò)速度(或群速度)時(shí)，可以實(shí)現(xiàn)相位匹配。在熔融二氧化硅(SiO2)襯底上的薄膜LiNO3中，太赫茲波的傳播速度由SiO2的折射率決定，由于鈮酸鋰薄膜的體積與SiO2相比非常小，因此不受其影響。熔融石英在600 GHz處的折射率為nRF = 1.95。該折射率接近于λ = 1550 nm處光模在薄膜鈮酸鋰波導(dǎo)中傳播的群有效折射率nopt = 2.4。計(jì)算得到的器件歸一化調(diào)制響應(yīng)|TRF|2隨調(diào)制頻率的變化如圖2所示。在這項(xiàng)工作中測(cè)試的器件具有600μm的交互長(zhǎng)度l和640 GHz的預(yù)測(cè)3db帶寬。圖2。計(jì)算了600μm路徑長(zhǎng)度的MZI型電光太赫茲波傳感器在熔融二氧化硅(藍(lán)色)和晶體石英襯底(紅 ...

0 nm處的群速度色散(GVD)約為45 fs2/mm)作為色散元件，色散窗口僅為180 fs2就足以進(jìn)行掃描。二次諧波是在薄BBO晶體中產(chǎn)生的。基波輻射用偏振器過濾，信號(hào)用光纖耦合光譜儀記錄。從反演到的跡線中提取脈沖信息(圖4(d))得到的FWHM持續(xù)時(shí)間為5.8 fs(圖4(g))。當(dāng)處理中心波長(zhǎng)更遠(yuǎn)的紅外脈沖時(shí)，使用由普通光學(xué)玻璃制成的楔子來引入足夠的色散變化通常是具有挑戰(zhàn)和不切實(shí)際的。使用密度更大的材料，例如SF10-SF57燧石，ZnS, ZnSe等，它們具有更大的總體色散和零色散交叉，進(jìn)一步到紅外(與標(biāo)準(zhǔn)玻璃相比)，標(biāo)準(zhǔn)d-scan裝置的工作范圍可以擴(kuò)展到更長(zhǎng)的脈沖(約20 fs) ...

仍具有不同的群速度，即傳播速度不同，由此引起的脈沖展寬，稱為“模間色散”。模間色散引起的脈沖展寬是各種色散因素中影響嚴(yán)重的一種。并且，傳輸?shù)哪Ｊ皆蕉啵}沖展寬越嚴(yán)重。模間色散是發(fā)生在多模光纖和其他波導(dǎo)中的一種信號(hào)畸變機(jī)制。在多模光纖中，以不同入射角射入光纖的光線都被定義了一條路徑或一種模式。由于各個(gè)模式的傳輸路徑不同，其傳輸速度（即群速度）也不同，因此模式間的信號(hào)傳輸?shù)竭_(dá)光纖終端產(chǎn)生了時(shí)間差。通常來說，一些光線會(huì)直接穿過纖芯（軸向模式），而其他光線會(huì)在包層/纖芯邊界之間來回反射，沿著波導(dǎo)之字形向前傳播，即下圖的階躍折射率多模光纖所示。事實(shí)是，一旦光線發(fā)生了折射，模間色散/模式色散隨即產(chǎn)生。其中 ...