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個決定是補償高階色散的能力，這也會限制脈沖持續(xù)時間。表2列出了玻璃、棱鏡、光柵和棱柵 (grating+prism)的GDD和TOD的符號.表2顯示玻璃通常表現(xiàn)出正的GDD和 TOD，我們一般希望補償器與色散的大小相匹配，但符號相反。很明顯,由于TOD符號不匹配而導致光柵很快就會受到限制：光柵的TOD 色散會增加玻璃的色散，因此，用于多光子顯微鏡的大多數補償器都采用棱鏡。棱鏡可以以布魯斯特角切割，因此，棱鏡補償器具有優(yōu)良的傳輸效率。棱鏡玻璃材料的選擇至關重要。像 SF10 這樣的玻璃很受歡迎，因為由這些材料制成的棱鏡具有高度色散性，所以制造處的棱鏡幾何結構緊湊。 然而，雖然來自棱鏡的 TOD ...
(GDD)。高階色散項 ?3、?4分別稱為三階色散 (TOD) 和四階色散 (FOD)。對于通過色散介質傳播的脈沖，譜相位是光程(P) 的函數：方程（8）的色散項用P表示為：一個重要的補充表達式將 GDD 與脈沖持續(xù)時間聯(lián)系起來：如圖14 所示為每一階項的色散效應。偶數階色散項引起脈沖的對稱展寬，比?2高階的奇數階色散項引起脈沖扭曲變形。根據符號的不同，在脈沖的前邊緣或后緣邊添加一個振鈴（ring-like）特征。Wollenhaupt 等人提出了一個說明性的例子，其中列出了增加 GDD 量對不同時間長度脈沖的影響，具有 800 nm光源的典型多光子顯微鏡可能具有高達 4000fs2的 GDD ...
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