濾波系統進行空間濾波，僅使-1級和1級衍射光通過；兩束光波干涉產生余弦分布的高對比度結構光條紋激發熒光樣品。進行三維成像時，切換MASK濾波器讓０級光和±１級光同時通過并干涉產生結構光條紋。系統所用物鏡為奧林巴斯NA1.49、100×浸油TIFR物鏡。線性結構光模式時，采集三個方向角上三個相位的熒光圖像（共９張）進行圖像重構；非線性結構光模式則采集６個方向角上５個相位共30幀熒光圖像。當然，為了保證結構光能發生高對比度的穩定干涉，必須調整結構光偏振態。如果需要實時調整，這里我們建議采用1/4波片和1/2波片配合LCC實現。北京大學在應用偏振光結構光超分辨顯微技術（PSIM)研究蛋白在亞細胞結構 ...

路圖，SF為空間濾波器，L為透鏡，D1、D2為光闌，SLM為純相位空間光調制器的液晶反射面板，測試用激光波長為780nm。華東師范大學研究人員利用此方法制得的光波導截面和側面結構圖如下所示，且對所制得的光波導功能測試顯示此方法可行。昊量光電獨家代理多種純相位型空間光調制器，歡迎您的咨詢。 ...

傅里葉平面的空間濾波或光調制(包括DMD全息數據存儲的使用方法)在衍射光束中放置——波長選擇/光譜學如何操控燈光DMD微鏡允許+/- 12o傾斜角度，在f/2.4產生4個不重疊的光錐遠心是什么意思?非遠心:投影透鏡入口附近的投影瞳孔一般需要偏移照明遠心:投影和無限照明的瞳孔每個像素“看到”光線從相同的方向來開關狀態更均勻可以更緊湊更大投影鏡頭需要TIR棱鏡TIR棱鏡TIR棱鏡根據角度區分入射和出射光線所有光線小于臨界角將通過;其他角度反射氣隙小，以減少投影圖像的散光光學轉換系統為了在DMD處獲得最大的照度均勻性，光學元件在物體和圖像空間中都應該是遠心的，沒有 暈影。關于昊量光電昊量光電 您的光 ...

至少 3 個空間濾波圖像序列可用于獲得復雜微觀樣本的幅度和相位信息的定量重建.對于實際成像，此方法需要使用參考相位樣本進行校準。干涉測量法，尤其是數字全息術當然也可用于渲染顯微鏡下可見的相位結構。 數字全息顯微鏡提供了光路長度分布的定量測量，允許用衍射限制的橫向分辨率和亞波長軸向精度來描述活細胞。 Z近，該方法被應用于進行花粉粒的光學衍射斷層掃描，以及細胞和多細胞生物的斷層成像。 因為它們依賴于 Mach-Zender 干涉儀，所以這些方法需要時間相干源（通常是激光），重要的是必須仔細控制其光程長度的參考臂。波前傳感是用于研究光束像差的眾所周知的技術。在大多數應用中，只考慮低階像差（如球差或彗 ...

能，已經提出空間濾波來處理包裹相位以降低噪聲。然而，過濾方法可能會刪除一些相位跳躍或有用信息，而且很多都是耗時的。上述方法是針對整體相位連續的方案，但在實際應用中，鏡面部分預計會出現模糊或破碎，將相位分割成分段的相位，也稱為“相位島”。例如，在組裝的望遠鏡系統中，多個主鏡或副鏡通常被“蜘蛛”支撐結構部分覆蓋。除了相位噪聲之外，相位展開還受到這些相位島的影響，從而導致較大的誤差。雖然這些相位島是完整相位的一部分，但包裹相位不能反映這一點。因此，當展開整個測量區域時，相位島之間的不連續性是一個挑戰。此外，它不僅可能導致相島內部的錯誤，而且還可能導致其中的高度故障。此外，當需要多次平均測量時，問題變 ...

過針孔(一個空間濾波器，確保光束截面輪廓的圓度;圖1B，元素3)，我們利用同樣的望遠鏡，通過簡單地改變該望遠鏡的焦距和第②個透鏡的位置來預補償光束的大小(圖1A)。這確保了小波束稍微覆蓋了我們目標的后光圈。小束撞擊到檢鏡上并被反射的角度決定了小束在樣品上的空間擴散，這是我們實驗中的一個關鍵變量。這個角度由來自DOE的光束間角(由其相位掩模定義)和DOE與振鏡之間的望遠鏡功率控制。在所有的實驗中，我們都使用了DOEs，它在一條單線上創建了一系列均勻間隔的波束。這個DOE很容易繞著光路的軸線旋轉，從而沿著任意方向形成一條點線。在快速掃描中，這種旋轉可用于調節沿垂直維度的有效波束間角距離。為了增加每 ...

像頻譜分析、空間濾波和相關處理等工作，是光學信息處理系統中較重要的部分。下圖1是由兩個傅里葉變換透鏡串聯而成的一個空間濾波系統。圖1為了獲得嚴格的傅里葉變換關系，應該把被處理面（輸入面）放在透鏡的前焦面上，頻譜面（濾波面）置于后焦面上，它同時又是起傅里葉反變換作用的下一個透鏡的前焦面，從而在后焦面上得到輸出信息。光學信息處理中的傅里葉變換透鏡所能傳遞得到信息容量為：上式中，是輸入面的直徑(mm)，如下圖2所示，相當于常規光學系統中的物面直徑，是能處理的Z高空間頻率(lp/mm)。衍射極限的相干光學系統的截止頻率為上式中，為頻譜面的半徑(mm)，為傅里葉變換透鏡的焦距(mm)，是光波波長(mm) ...

像頻譜分析、空間濾波和相關處理等工作，是光學信息處理系統中較為重要的部分。自從1963年英國 Blandford 發表了第①個傅氏變換透鏡以來，已出現的傅氏變換透鏡基本上可以分為兩大類。一類是全對稱或非對稱雙遠距型。由于輸入面與頻譜面的直徑決定了傅氏變換透鏡的相對孔徑和視場，為將其控制在適當范圍內，以保證整個像面上的優良像質，目前傅氏變換透鏡的焦距大多大于 300mm。圖1就是一個常用的系統。于是,長焦距的傅氏變換透鏡都采用下圖2所示的遠距型結構。為了同時校正物面像差與光闌像差，采用如下圖3所示的對稱結構型式。四組元對稱遠距型透鏡的前焦點到后焦點距離可以縮小到 左右。圖3顯示了雙遠距對稱型和非 ...

共聚焦操作的空間濾波器。然而，由狹縫提供的截面強度不如由更常見的針孔提供的截面強度。對目標的點擴散函數沿狹縫方向逐像素反卷積，可以得到較強的分割效果。寬視場照明和成像檢測窄帶濾波器可用于拉曼成像。第①個成功的現代儀器采用了干涉濾波器，它可以傾斜以改變通帶。隨后，聲光可調諧濾波器(AOTF)和液晶可調諧濾波器(LCTF)被引入到拉曼成像中，并提供了電子可調諧性。可調濾波器方法已被證明是測量隔離波段較有用的方法。如果只需要幾個幀來定義波段，拉曼成像可以相當快。當有許多重疊波段或非線性背景時，許多圖像必須以不同的拉曼位移拍攝，時間優勢就消失了。需要注意的是，聲光濾波器的透射率僅為50%左右，而液晶濾 ...

光束被擴展，空間濾波，然后聚焦到AO調制器(AOM)。AOM的上升時間與光斑大小成正比。然后光束通過一系列中繼透鏡(稍后描述)產生準直光束，該光束填充物鏡的孔徑，在樣品表面產生衍射限制斑。為了使掃描激光顯微鏡同時具有靜態和動態成像能力，光學系統采用高斯光束光學(靜態模式)和傍軸光學(動態模式)。光學系統示意圖如圖1所示。然后通過使用精密x-y級移動樣品來完成靜態成像，幾何或近軸光學用于將SMI鏡像到SM2上，從而將該對鏡像到物鏡的后焦平面上。激光光斑現在可以在樣品表面進行x-y掃描。然后，在返回的激光束到達探測器之前，使用進一步的中繼光學對其進行反掃描。當動態成像時，AOM和單個掃描鏡通過控制 ...