為SiO2的吸收損耗。光纖傳輸光信號時，一部分光信號會被SiO2吸收轉(zhuǎn)換為熱能，外在表現(xiàn)就是光纖纖身發(fā)熱。吸收損耗主要是由于光波導(dǎo)材料本身的晶格排列決定，材料不同會導(dǎo)致吸收峰的差異。此外，摻雜也會導(dǎo)致光波吸收能力的變化，比如在SiO2中摻入少量雜質(zhì)，可顯著改變材料在特定波長的吸收能力。相反，如果能去除這些雜質(zhì)，則可制造出低損耗的光纖。吸收損耗可以分為：本征吸收和非本征吸收（1）本征吸收，是指的光波導(dǎo)材料本身的固有吸收特性，這種吸收損耗是無法避免的，只能通過更換材料種類來改變這種吸收特性，以SiO2為例，材料本身有三個吸收的諧振峰，分別為9.1um、12.5 um和21um，本征吸收主要是由于材 ...

光調(diào)Q和控制吸收損耗的可飽和吸收體調(diào)Q。電光調(diào)Q技術(shù)：電光調(diào)Q技術(shù)的原理是普克爾斯（Pockels）效應(yīng)——即一級電光效應(yīng)，電光晶體的雙折射效應(yīng)與外加電場強(qiáng)度成正比，偏振光經(jīng)過電光晶體后，偏振面旋轉(zhuǎn)的角度與晶體長度和兩側(cè)所加電壓的乘積成正比。電光調(diào)Q激光器的原理圖如下所示：目前普遍應(yīng)用的電光晶體有KD*P（磷酸二氫鉀(KDP),磷酸二氘鉀(DKDP)）晶體和LN（鈮酸鋰LiNbO3）晶體。當(dāng)線偏振光入射到電場中的晶體表面，分解成初相位相同的左旋和右旋兩束圓偏振光。在晶體中，兩束光線的傳播速度不同。即從晶體中出射時，兩束光線存在相位差。則合成的線偏振光的偏振面已經(jīng)和入射光的偏振面存在相位差，稱為 ...

到金屬的固有吸收損耗，顯然將上述結(jié)構(gòu)配置直接轉(zhuǎn)移到可見波段將不可避免地難以見效。此外，具有相當(dāng)小尺寸和多層不同幾何形狀的meta-atoms的實際實現(xiàn)無疑會使納米加工過于繁重和昂貴，在實際應(yīng)用中應(yīng)認(rèn)真考慮這一點。因此，迫切需要一種新穎且簡便的超表面架構(gòu)，該架構(gòu)允許對全空間可見光進(jìn)行多功能控制，并具有高效和輕快的設(shè)計復(fù)雜性。單層介質(zhì)型超表面(dielectric metafaces)已被證明能夠?qū)崿F(xiàn)對可見光的高效操縱。可以預(yù)期，通過利用多層介質(zhì)型超表面可以進(jìn)一步擴(kuò)展光控制的自由度，其中雙層超表面或雙膠合超表面(metaface doublet)近來受到了越來越多的關(guān)注。迄今為止，大多數(shù)報道的雙層 ...

和散射干擾。吸收損耗決定了我們能否捕捉到信號，而散射信號總是降低圖像的清晰度。此外，生物組織過度吸收光可能會導(dǎo)致組織損傷。一些生物分子的自發(fā)熒光總是與有用信號混合在一起，zui終成為拍攝圖像的背景。因此，光吸收和散射對熒光圖像采集完全有害的根深蒂固的信念促使大多數(shù)研究人員追求具有z小光子吸收和散射的完美窗口用于生物成像。基于第二近紅外窗口(NIR-II)的生物熒光成像被普遍公認(rèn)為具有更小的光子散射，從而圖像質(zhì)量佳。特別是檢測體內(nèi)的深層信號時更傾向于這種窗口選擇策略。NIR-II窗口的定義一直被限制在1000-1700nm，促使各種NIR發(fā)射器(emitters)的峰值發(fā)射波長超過1000 nm ...

下幾種類型：吸收損耗：指光信號在光纖中傳輸時，由于材料本身或雜質(zhì)的存在而導(dǎo)致的部分能量被吸收轉(zhuǎn)化為熱能的現(xiàn)象。吸收損耗與光信號的波長有關(guān)，一般在可見光和近紅外波段較小，在遠(yuǎn)紅外波段較大。圖1光纖損耗曲線圖散射損耗：指光信號在光纖中傳輸時，由于材料結(jié)構(gòu)不均勻或缺陷的存在而導(dǎo)致的部分能量被散射出芯部或改變方向的現(xiàn)象。散射損耗與光信號的波長有關(guān)，一般隨著波長的增加而減小。彎曲損耗：指光信號在光纖中傳輸時，由于光纖本身或外界力作用而導(dǎo)致的部分能量從芯部漏出或反射回芯部的現(xiàn)象。彎曲損耗與光信號的波長有關(guān)，一般隨著波長的增加而增大。耦合損耗：指光信號在從一個介質(zhì)轉(zhuǎn)移到另一個介質(zhì)時，由于兩個介質(zhì)之間存在折射 ...