是一個相對于激發(fā)光波數(shù)的相對波數(shù)值，對于同一振動模式，發(fā)射光子與入射光子的能量差恒定，所以不同的激發(fā)波長下拉曼位移相同，最終獲得拉曼光譜也是一致的。那么在拉曼光譜儀中該如何選擇激發(fā)波長呢？我們從以下幾個方面進(jìn)行考慮。從獲得拉曼信號強(qiáng)度方面進(jìn)行考慮。在同等條件（如激光功率、光柵、采集時間等），拉曼光譜儀所獲得的拉曼信號強(qiáng)度與激發(fā)波長有如下關(guān)系：從上式可以看出，激發(fā)波長越短，拉曼信號越強(qiáng) ！從避開熒光干擾方面進(jìn)行考慮。下圖展示了某一樣品在532nm、633nm、785nm三種波長下獲得的拉曼光譜以及該物質(zhì)的熒光光譜。可以看到該樣品的熒光峰主要集中在580nm至785nm之間，假如使用532nm或者 ...

可采用近紅外激發(fā)；紅外光譜在中遠(yuǎn)紅外進(jìn)行，不受熒光干擾。6. 拉曼光譜分子在平衡位置附近極化率變化不為零；紅外光譜分子在平衡位置附近偶極矩變化不為零。7. 拉曼光譜可以測試低波數(shù)的譜段，而且如果采用共聚焦顯微微區(qū)測試的話，光斑尺寸可以小到1微米，空間分辨率較好；紅外光譜測試低波數(shù)的譜段非常困難，而且微區(qū)測試較難，光斑尺寸約10微米，空間分辨率較差。8. 拉曼光譜可以測試水溶液，而紅外光譜不可測試水溶液。 ...

射，通常用來激發(fā)拉曼光譜的激光范圍為可見光，近紅外或者近紫外光范圍附近，激光于系統(tǒng)聲子進(jìn)行相互作用導(dǎo)致最后光子能量增加或者減少，而由這些能量的變化可得知聲子模式。下圖展示了顯微拉曼光譜原理光路以及使用的相關(guān)器件：其中用來進(jìn)行拉曼光譜實驗的激光器我們稱之為拉曼激光器，拉曼激光器區(qū)別于普通激光器的一個最大不同就是激光器的線寬，就是激光器的單色性，一般來說，普通激光器的線寬在0.1納米到幾個納米之間，而拉曼激光器最低要求激光器線寬不能超過0.001納米，最好是使用單縱模激光器進(jìn)行實驗。法國Oxxius公司單縱模拉曼激光器因為拉曼信號相對激光強(qiáng)度差了6-8個數(shù)量級，所以一般采用兩片拉曼濾色片或者三片拉 ...

到多種因素如激發(fā)光強(qiáng)度、熒光團(tuán)濃度的影響，從而難以進(jìn)行定量測量。熒光物質(zhì)的熒光壽命指的是當(dāng)其被激發(fā)光激發(fā)之后，該物質(zhì)的分子吸收能量從基態(tài)躍遷到某個激發(fā)態(tài)，再以輻射躍遷的方式發(fā)出熒光回到基態(tài)。激發(fā)停止之后，分子激發(fā)出的熒光強(qiáng)度降到激發(fā)最大強(qiáng)度時的1/e所需的時間被稱為熒光壽命，它表示粒子在激發(fā)態(tài)存在的平均時間，一般被稱為激發(fā)態(tài)的熒光壽命。熒光壽命僅僅與熒光物質(zhì)自身的結(jié)構(gòu)和其所處的微環(huán)境的極性和粘度等條件有關(guān)，而與激發(fā)光強(qiáng)度、熒光團(tuán)濃度無關(guān)，因此通常來說是絕對的。通過測定熒光壽命，我們可以直接了解所研究的體系所發(fā)生的變化，了解體系中許多復(fù)雜的分子間作用過程。時間相關(guān)單光子計數(shù)法（TCSPC）是目前 ...

態(tài)，例如調(diào)Q激發(fā)。為了揭示真正的孤子建立過程，必須盡可能地抑制環(huán)境擾動。然而目前無法完全抑制擾動。因此在文章中將會圍繞孤子分子展開討論，而不是孤子本身。在實驗中，使用了多種方法抑制環(huán)境擾動，比如碳納米管偏振強(qiáng)度飽和吸收體（Carbon NanoTube Saturable Absorber, CNT-SA）、偏振控制器、波分復(fù)用器、tap耦合器、隔離器等，并因此得以觀察到兩種鎖模激光中的孤子產(chǎn)生過程。實驗光路結(jié)構(gòu)如下：實驗分析就不在此贅述，詳細(xì)分析請參考原文。以下為測量結(jié)果：鎖模激光中孤子建立過程的實時記錄：帶有節(jié)拍穩(wěn)定動態(tài)（beating dyamics）的孤子形成過程具有瞬態(tài)關(guān)聯(lián)態(tài)的孤子建 ...

射的位置才會激發(fā)相應(yīng)的光譜信息，因此可以通過共聚焦技術(shù)以及探測器采集并分析所激發(fā)的光譜，從而確定激光所照射位置的物質(zhì)組分。然后通過掃描振鏡控制激光聚焦光斑在樣品表面進(jìn)行移動，采集樣品被掃描區(qū)域各個位置的光譜信息，從而為該樣品被掃描區(qū)域構(gòu)建出一張完整的光譜信息圖，此即為顯微光譜成像。光電流成像（Photocurrent Mapping）是一種將顯微掃描成像技術(shù)應(yīng)用于光電流檢測的技術(shù)，類似于顯微光譜成像，可以檢測樣品微觀區(qū)域中光電流強(qiáng)度的分布，為樣品被掃描區(qū)域構(gòu)建出完整的光電流強(qiáng)度信息圖，主要用于分析材料的分布、構(gòu)成與組分。我司代理的XperRam Photocurrent光電測試系統(tǒng)在40倍物鏡 ...

料中，通過受激發(fā)射，可以實現(xiàn)光的放大，這就是半導(dǎo)體光放大器（SOA）的基本原理。對SOA的研究開始于1961年發(fā)明半導(dǎo)體激光器不久，但直到20年后人們才認(rèn)識到它在光波系統(tǒng)中具有重要的應(yīng)用前景，由此開始了更為廣泛的研究和開發(fā)。SOA主要包括兩類：一類由無反射鏡面的激光器構(gòu)成，稱之為行波激光器放大器；另一類則由反射鏡面、但工作在激光閾值之下的激光器構(gòu)成，稱作共振激光放大器，其增益理論上可達(dá)25-30 dB，噪聲小，可用作光接收機(jī)的前置放大器。SOA的優(yōu)點是能在1300 nm波長區(qū)域提供放大，而其他放大器則不行。此外，SOA還可以與其他光子器件和光波導(dǎo)進(jìn)行單片集成。SOA用途：信號處理，光子交換，波 ...

用于銫里德堡激發(fā)和電離；435nm和445nm用于工業(yè)應(yīng)用；其他包括一些SHG系統(tǒng)不是很穩(wěn)定的波長如657、689和698nm。如果您對此感興趣，請聯(lián)系我們。 ...

的光子以產(chǎn)生激發(fā)態(tài)。當(dāng)受到光的激發(fā)，鈣鈦礦價帶中的電子躍遷到導(dǎo)帶，產(chǎn)生電子-空穴對，在內(nèi)建電場的作用下，空穴和電子分別往正極，負(fù)極遷移，載流子的定向移動于是形成光電流。 ...

用不同的波段激發(fā)往往需要不同的基底，常用的半導(dǎo)體基底材料有低溫生長的砷化鎵（LT-GaAs）、藍(lán)寶石（RD-SOS）等。光學(xué)整流法在線性材料中，雙光束傳輸時相互不干擾，可獨(dú)立傳播，且其振蕩頻率均不變。當(dāng)它們在非線性材料中傳輸時，兩束入射光會混合并發(fā)生和頻振蕩、差頻振蕩現(xiàn)象，所以出射光中不光有原頻率的光，還會包含有其他頻率成分的光波。而當(dāng)具有高能量的單色光束在非線性介質(zhì)中傳播時，它會在非線性材料中發(fā)生差頻從而產(chǎn)生一個不變的電極化場，這個電極化場會在材料內(nèi)部形成一個直流電場。這種現(xiàn)象被稱為光學(xué)整流現(xiàn)象。圖2 光學(xué)整流法產(chǎn)生太赫茲原理圖當(dāng)超短飛秒脈沖激光在非線性介質(zhì)中傳輸時，它可被視為由一組單色光束 ...