L) 來選擇激發波長。為了使 OPD 表現出快速響應時間，快速淬滅激子很重要。在這方面，有兩個因素需要考慮：受體材料內的激子猝滅和在異質結中從供體到受體的電荷載流子轉移。對于第1點，PC71BM 薄膜的單重態激子壽命τS1為10.72 ns，而 eh-IDTBR 薄膜的τS1短得多（6.39 ns）。 這是由于PC71BM有更多的缺陷位點，延遲了PL淬火。對于第二點，測量了eh-IDTBR和PC71BM的TCSPC。光敏層中的單重態激子衰減與快速擴散到供體-受體界面有關，而長壽命組分與電荷分離后的電荷復合有關。此外，PBDTTT-EFT 和 PC71BM 混合物的τCT比PBDTTT-EFT和 ...

光模塊，用于激發具有HbO2 和 HbR 對比的 PA(photoacoustic) 波；四個含256個陣元的四分之一環超聲換能器陣列均勻分布在半球碗上，全景記錄PA信號；一對一映射信號放大和數據采集 (DAQ) 系統，用于放大和數字化 PA 信號；提供方位角采樣的掃描機制；頭部支撐和高度可調的床以符合人體工程學原理的方式穩定頭部。（2）1K3D-fPACT工作機制。如圖2所示，一個調Q Nd:YAG 激光器（Quanta-Ray PRO-350-10，Newport Spectra-Physics, Ltd.）和一個調Q紅寶石激光器（QSR9，Innolas UK, Ltd.）分別在 106 ...

不夠，使用短激發波長的自發拉曼散射顯微鏡盡管有高分辨率，但是其靈敏度不夠，成像速度不足。相干反斯托克斯拉曼散射(coherent anti-Stokes Raman scattering,CARS)顯微鏡的靈敏度要高于自發拉曼散射顯微鏡，但是因為非共振背景的存在，限制了其探測靈敏度。受激拉曼散射(stimulated raman scattering,SRS)于1968年初次觀測到，隨后在許多光譜研究中得到廣泛的應用。在自發拉曼散射中，由于非彈性散射的機理，一束頻率為wp的激光束照射樣品，生成頻率分別為wS和wAS的斯托克斯和反斯托克斯信號。在SRS中，使用兩束激光wp和wS同時照射樣品。頻率 ...

念相碰撞，則激發出各種各樣用于解決大規模(即大數據量)相位重建問題的方法。本文的作者提出的大規模相位復原方法得到業界巨佬Gabriel Popescu(相關文章，見傳送門3，4.其SLIM一文是Phi Optics Inc公司SLIM的原型 )的認可，并親自在Light: Science & Applications volume上撰文介紹。當前不足：針對計算相位成像，盡管已有各種相位復原方法，但是都需要在低計算復雜度、測量噪聲魯棒性和不同成像模態強泛化能力之間互相妥協。難以應對大規模的相位復原。文章創新點：基于此，北京理工大學的Xuyang Chang(第一作者)Liheng Bia ...

反應。非線性激發固化焦點處的光敏樹脂，而其它區域不受影響。b.三維聚焦鎖定。在明場照明下，基準點產生干涉圖案(下)，該干涉圖案被獨立的相機以高幀率記錄。衍射圖案的變化用于監測樣品所經歷的運動。實驗結果：圖2：用于3D dSTORM成像、無監督數據采集和活細胞單分子跟蹤的定制基準實時亞納米聚焦和動態聚焦參考文獻：Coelho, S., Baek, J., Walsh, J. et al. Direct-laser writing for subnanometer focusing and single-molecule imaging. Nat Commun 13, 647 (2022).DOI ...

。超分辨率受激發射損耗顯微鏡可以實現具有超高時空精度的三維成像。對于單分子檢測和定位技術，如隨機光學重建顯微鏡或光激活(photo-actived)定位顯微鏡,可光開關探針(photo-switchable probes)的位置定義為衍射極限點的中心位置。多次重復成像過程，每一次對不同的隨機激活熒光團成像，可以實現納米級的重建分辨率。然而，對樣品透明性的要求，使得這些超分辨顯微鏡技術不可能用于被強散射介質(如生物組織、磨砂玻璃、粗糙墻角等)掩埋的物體。這些介質對光的吸收不強烈，但是擾亂了光路，產生像噪聲一樣的散斑圖樣，甚至使得樣品低分辨率的可視化都很難實現。許多方法已被證明可以克服散射效應并通 ...

NN能量問題激發了專用硬件:DNN加速器。其中大部分是基于硬件物理和DNN中的數學運算之間的直接數學同構。一些加速器方案使用傳統電子設備之外的物理系統，如光學和模擬電子交叉陣列等。大多數設備都針對深度學習的推理階段(現在也有越來越多的設備針對訓練階段)，這占商業部署中深度學習能源成本的90%。然而，通過為嚴格的、逐個操作的數學同構設計硬件來實現訓練有素的數學變換并不是執行高效機器學習的唯一方法。相反，我們可以直接訓練硬件的物理變換來執行所需的計算。這種操作可以稱為物理神經網絡(physical neural network, PNN)。PNN強調訓練的是物理過程，而不是數學運算。這種區別不僅僅 ...

分子)的相關激發態之間產生一個狀態。這種誘導狀態，通常被稱為虛擬態(在量子光學中也稱為修飾狀態)。這種狀態確實存在，但前提是光場開啟。使用激光脈沖時，虛擬狀態壽命由脈沖持續時間決定。直觀上，第一個光子誘導電子從基態躍遷到虛擬態，第二個光子誘導躍遷到激發態。雙光子吸收過程在多光子光學顯微鏡和多光子光學光刻中至關重要，這兩種應用都已商業化多年。多光子光學光刻已成為制造從納米級到微米級的三維(3D)結構的成熟方法。在3D光學光刻(也稱為直接激光寫入或 3D 激光納米打印)中，雙光子吸收導致光引發劑躍遷率的縮放，因此曝光劑量與光強度的平方成正比。至關重要的是，這種二次非線性抑制了衍射極限激光焦點不可避 ...

子成像應用的激發效率。然而，就其無法提取實際脈沖形狀和相位而言，使得它們從根本上受到限制，因此，通常假設高斯或雙曲正割 (sech) 整形函數。針對這種情況，已經開發出一系列與顯微鏡非常匹配的更復雜的脈沖測量技術；即頻率分辨光開關 (FROG) 和用于直接電場重建的光譜相位干涉測量法 (SPIDER) ，它們能夠提供額外的信息。此外，多光子脈沖內干涉相位掃描 (MIIPS)不僅可以測量脈沖，還可以對其進行整形。有許多論文詳細介紹了使用執行自相關作為衡量顯微鏡系統雙光子成像性能的效果。4.2a 干涉自相關自相關測量是通過在其自身上掃描相同的脈沖副本來進行的。這是通過將脈沖傳播通過干涉儀來實現的， ...

生的，并且與激發激光具有相同的波長。一小部分被散射的光子是由稱為拉曼散射的非彈性散射過程產生的。雖然與瑞利散射光子相比，光子的數量相對較少，但這些光子的波長和強度攜帶有關特定化學鍵存在的定性和定量信息。在給定的拉曼光譜中，出現在特定波數位置的一組峰可以被描述為識別特定化學物質的“指紋”，同時，峰的高度可以與這種化學物質的濃度有關。多組分分析是拉曼光譜的應用之一。在過去的二十年里，許多研究小組提出了光學拉曼裝置，專門設計來提高該技術測量多組分濃度的能力。這些系統是專門設計的，以減少整體方法的錯誤，這反過來允許增加所調查的混合物中分析物的數量，以及降低可測量的特定化學品的濃度限制。圖1在這類的第1 ...