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一階、二階和三階色散的自相關(guān)測量的示例。干涉測量自相關(guān)方法的優(yōu)勢在于它們易于實(shí)現(xiàn)并且適用于優(yōu)化大多數(shù)多光子成像應(yīng)用的激發(fā)效率。然而，就其無法提取實(shí)際脈沖形狀和相位而言，使得它們從根本上受到限制，因此，通常假設(shè)高斯或雙曲正割 (sech) 整形函數(shù)。針對(duì)這種情況，已經(jīng)開發(fā)出一系列與顯微鏡非常匹配的更復(fù)雜的脈沖測量技術(shù)；即頻率分辨光開關(guān) (FROG) 和用于直接電場重建的光譜相位干涉測量法 (SPIDER) ，它們能夠提供額外的信息。此外，多光子脈沖內(nèi)干涉相位掃描 (MIIPS)不僅可以測量脈沖，還可以對(duì)其進(jìn)行整形。有許多論文詳細(xì)介紹了使用執(zhí)行自相關(guān)作為衡量顯微鏡系統(tǒng)雙光子成像性能的效果。4.2a ...
?4分別稱為三階色散 (TOD) 和四階色散 (FOD)。對(duì)于通過色散介質(zhì)傳播的脈沖，譜相位是光程(P) 的函數(shù)：方程（8）的色散項(xiàng)用P表示為：一個(gè)重要的補(bǔ)充表達(dá)式將 GDD 與脈沖持續(xù)時(shí)間聯(lián)系起來：如圖14 所示為每一階項(xiàng)的色散效應(yīng)。偶數(shù)階色散項(xiàng)引起脈沖的對(duì)稱展寬，比?2高階的奇數(shù)階色散項(xiàng)引起脈沖扭曲變形。根據(jù)符號(hào)的不同，在脈沖的前邊緣或后緣邊添加一個(gè)振鈴（ring-like）特征。Wollenhaupt 等人提出了一個(gè)說明性的例子，其中列出了增加 GDD 量對(duì)不同時(shí)間長度脈沖的影響，具有 800 nm光源的典型多光子顯微鏡可能具有高達(dá) 4000fs2的 GDD。這個(gè)量的GDD 將導(dǎo)致160 ...
來自未補(bǔ)償?shù)?span style="color:red;">三階色散。對(duì)于更長的多周期脈沖(>25 fs)，使用棱鏡或光柵壓縮器會(huì)引入適量的色散(圖2中的黃色區(qū)域)。壓縮器是放大的短脈沖激光器的組成部分，可以方便地用于執(zhí)行d-scan。圖4(c)給出了使用光柵壓縮器作為色散元件的d-scan測量。結(jié)果是用Ti:Sapphire TW級(jí)激光器獲得的，工作頻率為10 Hz，在LLC驅(qū)動(dòng)高強(qiáng)度阿秒脈沖光束線。壓縮器中的一個(gè)光柵安裝在一個(gè)電動(dòng)平移臺(tái)上，該平臺(tái)在z佳壓縮點(diǎn)上連續(xù)移動(dòng)。壓縮器的分散系數(shù)為4300fs2/mm GVD。總掃描色散窗為17200 fs2，反演脈沖持續(xù)時(shí)間為43.4 fs。4.單發(fā)d-scan到目前為止，我們已經(jīng)討論了通 ...
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