探測器件有：光電倍增管（PMT），工作在蓋革模式下的雪崩光電二級管（APD）等。在400至900nm光波段，以硅APD為敏感元件的單光子探測器性能良好，暗計數小于25cps，量子效率在650nm附近可高達到70%。但由于帶隙寬度的限制，硅APD對波長1微米以上的光沒有響應。在近紅外光波段（1100~1650nm），目前性能很好的是基于銦鎵砷（）APD的單光子探測器，其量子效率在1.55μm波長處能達約25%，暗計數約10^3cps左右。總體而言，不論光電倍增管還是基于APD的單光子探測器，其量子效率、暗計數等性能遠不能滿足量子信息計數發展的需要，特別是針對所謂的線性量子計算，對單光子探測器性能 ...

檢測器（例如光電倍增管（PMT））進行檢測。但是，CARS受其他非共振非線性光學效應所產生的背景的影響。 這些影響不僅限制了CARS測量的實際檢測極限，而且使光譜失真（與分子振動共振相比）。 另一方面，SRS信號不受大多數其他非線性光學效應的干擾。 但是，SRS是受激發射過程。 信號以入射光相同的波長發生。 SRS效應僅略微增加/減少了斯托克斯束和泵浦束的光子數量。 這些變化很小，以至于無法通過常規的時域測量方法進行測量。 因此，SRS需要具有鎖相檢測功能的光泵浦探測技術。光學泵浦探測技術和鎖定檢測：泵浦探針法是用于多光子檢測過程的一種普遍采用的方法。該實驗通常涉及兩束超快(皮秒或飛秒)激光束 ...

鏡、單色儀和光電倍增管檢測器。整個系統由一臺專用的臺式計算機控制。線性Stokes參數，Q和U，由2f調制頻率測量，而圓形Stokes參數V，由第一個PEM的1f調制頻率測量，使用鎖相放大器以獲得額外的精度。直流分量提供了總強度I。在我們能夠產生完全線性偏振光的情況下，圓偏振光完全偏振光的偏振度為零。偏振計可從400nm調到800nm，并由軟件自動控制，并可以在選定波長范圍內進行離散的掃描。單色譜的光譜分辨率為15nm(FWHM)，最常見的采樣頻率為5nm步長。實驗分別測量了樣品的透射和反射的圓偏振光譜。光路如圖1：在反射模式下，來自光纖耦合石英鎢鹵燈的光通過水平開口(B)進入直徑為200mm ...

探測器，比如光電倍增管（PMT）進行探測。然而，CARS的探測同時會受到一些其他非共振非線性光學現象產生的背景。這些背景限制了實際使用這種CARS的檢測極限，并同時使所測得的光譜與自發拉曼相比產生一定畸變。另一方面，SRS信號不受到大多數其他非線性光學現象的影響。然而，SRS的信號本身發生在與輸入光源相同的波長。SRS現象本身只相應的稍微減弱或增加泵光或者斯托克斯光源。這些相應較小的變化很難用常規方法進行探測，因此，需要使用泵浦-探測以及鎖相法進行探測。光學泵浦-探測以及鎖相探測泵浦-探測是多光子探測中常用的方法。這些試驗通常使用兩束超快激光。一束激光時刻對樣品進行照射，另一束激光則通過調幅調 ...

測器可以使用光電倍增管 (PMT)、微通道板 (MCP)或單光子雪崩二極管 (SPAD)。 假設每個周期記錄一個以上光子的概率很低，每個時間段光子到達形成的直方圖表示從單次時間分辨模擬記錄中獲得的時間衰減。 如有必要，可以通過衰減樣品處的光來滿足單光子概率的前提條件。如上圖說明了如何在多個周期內形成直方圖。激光脈沖反復激發產生光致發光。 激發和發射之間的時間差是由像秒表一樣的電子設備測量的。 如果滿足單光子概率條件，實際上在許多周期中根本沒有光子。應該注意的是光子或空循環的出現完全是隨機的，只能用概率來描述。 因此，這同樣適用于各個秒表讀數。如上圖所示，秒表讀數被分成一個由一系列“時間段”組成 ...

抑制。其中，光電倍增管、強化電荷耦合器件(CCD)相機或CMOS單光子雪崩探測器(SPAD)作為時間門控探測器。為了抑制背景熒光，利用短持續時間(~ 5ps)、高重復頻率(~82 MHz)的脈沖激光和時間門寬為31 ps的微通道板型光電倍增管，利用單通道門控探測器實現了單光子計數技術。用于抑制乙醇中羅丹明6G樣本的熒光。拉曼信號的信噪比和拉曼熒光強度比分別為4.2和129倍時，與沒有門控的情況相比有顯著提高。另一種成本相對較低的拉曼系統包括一個重復頻率為6.4 kHz、脈寬為900 ps的脈沖二極管激光器和一個用于時間分辨光子計數的光電倍增管。該系統表明，在濃度為10-4M的羅丹明6G摻雜純苯 ...

0.6) 和光電倍增管 (PMT, HamamatsuH7422-20) 無需解掃描。PMT 信號用 LIA (Zurich Instruments HF2LI) 在調制頻率為 20.25 MHz。對于 FM CARS 測量，使用了如圖1所示的 FOPO ，而對于標準 CARS 測量，M1 的反饋路徑被機械快門阻擋。為了量化 FM CARS 與標準檢測靈敏度相比所實現的增加測量了含有 dDMSO 和水的 CARS 稀釋系列。對于該測量，dDMSO 的共振在2125 cm-1和大約 2145cm-1處的非共振貢獻以相同的平均功率處理在成像平面中大約 20 mW。對于此特定測量，LIA 檢測帶寬設 ...

明和光子計數光電倍增管的單像素相機獲得的實驗結果。參考文獻：Edgar, M.P., Gibson, G.M. & Padgett, M.J. Principles and prospects for single-pixel imaging.Nature Photon13,13–20 (2019). https://doi.org/10.1038/s41566-018-0300-7更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業代理商，產品包括各類激光器、光電調制器、光學測量設備、光學元件等，涉及應用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫療、科 ...

過將時間門控光電倍增管(PMT)與時間相關檢測相結合，能夠在時域內實現高靈敏度的信號檢測。利用光纖的色散規律可以推導出常規的拉曼光譜。圖1圖1為該方法的原理圖。圖1顯示了拉曼信號和熒光信號在取樣后不久(見上圖)以及在光纖中傳播足夠長的距離(見下圖)后的頻率-時間分布。在上圖中所描述的情況下，當信號剛從樣本發出時，拉曼峰在頻域可以分離，而在時域則是混合的。在足夠長的光纖中傳播后，由于色散規律，不同頻率的峰值在時間上被分離。相反，與瞬時和瞬態拉曼信號不同，熒光發射具有更長的壽命。通過對光纖輸出信號的投影，我們可以分離不同的拉曼峰，也可以對熒光進行拉曼信號的區分。圖2中在最后還可通過檔位式反射鏡將信 ...

的熒光被一個光電倍增管接受，其時間信號被映射到相應的像素上，zui終形成圖像。由于樣品被激發，信號是被逐點采集的，這種方法克服了散射組織的廣域成像中像素交叉干擾。由于雙光子顯微鏡具有更高的光收集效率、更深的穿透力和更低的光毒性，通常是共焦顯微鏡的良好替代方案。但雙光子顯微鏡或任何激光掃描顯微鏡的致命弱點是它緩慢的速度，因為樣品是按順序逐點掃描成像的，這將是對更大的神經元回路活動進行成像的一個基本障礙。有各種掃描方法可用于改善速度，比如XY掃描振鏡 (< 10 fps) 或者是共振掃描器 (> 30 fps) 以及Z軸掃描的壓電控制物鏡。對于高速的3D體積成像，使用SLM液晶空間光調 ...