對某一給定的視場計算其波像差的,故式中的視場因子是一常數,可并入系數內。實際計算波像差時,應根據系統孔徑和視場的大小，確定波像差展開式中應取的項，然后計算多于或等于所取的項數,并以適當形式分布在半個光瞳上的光線的光程，分別求得其相對于主光線的光程差。這樣，就可求得各項的系數，得到波像差隨光瞳坐標而變的表示式。利用它就可對已知光瞳坐標的任何光線算出其波像差。相關文獻：《幾何光學 像差 光學設計》（第三版）——李曉彤 岑兆豐更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業代理商，產品包括各類激光器、光電調制器、光學測量設備、光學元件等，涉及應用涵蓋了 ...

術，與傳統寬視場顯微鏡的白光照明路徑兼容。我們考慮將 QWLSI 與傳統的白光透射顯微鏡結合使用。盡管 Primot 等人已經對使用改進的 Hartmann 掩模 (MHM) 的 QWLSI 的特性進行了嚴格研究。Phasics公司提出了波動光學和幾何光學之間的簡單聯系，以解釋光源的空間相干性對相位測量的影響。在對基于 QWLSI 的 WFS 進行理論分析后，展示了它對相位顯微鏡的興趣，并通過測量校準的測試樣本來量化其準確性。然后將該技術應用于活細胞成像。更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業代理商，產品包括各類激光器、光電調制器、光學 ...

順序掃描整個視場。這種工作方式又分為串行掃描與并行掃描(推帚式掃描)兩種，如下圖所示。前者是由小型探測器首先掃描視場上方的一個窄條帶，從左掃至右，然后下移至第二排窄條帶，重復掃描過程，直至記錄目標的整個幅面。事實上應當是探測器靜止不動，而是被探測的圖像掃過探測器。因此串行掃描要求有正交方向的兩個運動，這就要求系統中有兩個獨立掃描的反射鏡。也可以用一塊具有復合運動功能的反射鏡。推帚式掃描是一種并行掃描方式，它以一維探測器陣列按“推式掃骨”方式掃描物空間。相對于串行掃描方式，并行掃描探測器要復雜一些，像元數量比較多，但相應的機械結構要簡化得多。如果系統在所要求覆蓋的空間范圍內，對目標成像于充滿光學 ...

徑(光闌)和視場(物體)變量的函數來描述。這個函數稱為像差函數，用泰勒級數表示，級數中的每一項表示一種特定類型的偏離理想像的現象，稱為像差。為了構建我們理想的成像模型，我們將遵循Abbe的共線映射在兩個空間之間:物方空間和像方空間。共線映射具有以下性質1)每個物點將被映射到一個唯一的像點;2)每個物面將被映射到一個唯一的像面。由1)和2)我們可以得到，每條物方光線線都將被映射成一條唯一的像方光線。這個結果是根據兩個平面的交點產生直線得出的。由于成像系統幾乎執行這些功能，我們將假設它們的現象，包括變形系統，可以用共線映射來描述。在共線映射中，將物體空間中的點P（x，y，z）與像空間中的點P &# ...

案。傳統的寬視場照明正是這樣做的。然而對于非線性光學方法，如雙光子熒光顯微鏡，寬視場照明不是一個實用的選擇，因為現有的超快脈沖激光源不能提供足夠的功率來同時激發整個視場。雖然超快激光不能照亮整個領域，但它們的能量足以同時照亮許多感興趣的點。困難在于有效地將光線重新分配到只需要關注的區域。純相位型SLM非常適合這項任務，它們可以動態地調整可用于成像和光刺激的活動波束的數量和位置。純相位SLM通常使用向列相液晶矩陣，類似于多媒體投影儀中使用的矩陣。然而，與通過遮蔽特定像素來生成圖像相比，純相位SLM利用了光的波動特性，本質上就像計算機控制的衍射光柵，其中每個像素引入不同的相位延遲，而不是調制通過的 ...

說，獲得一個視場可能需要幾個小時的信號整合時間。因此，相干拉曼散射方法，如刺激拉曼散射效應，現在被廣泛用于拉曼成像。在這個應用說明中，我們將描述Moku:Lab的鎖相放大器是如何在波士頓大學的刺激拉曼成像裝置中實現的。介紹拉曼光譜是一種非破壞性的分析化學技術。它直接探測樣品的振動模式。與電子光譜法相比，拉曼光譜法提供了高化學特異性，而不需要熒光標簽。樣品可以以完全無接觸和無標簽的方式被詢問，防止對系統的破話。紅外（IR）光譜是另一種常用的獲得振動光譜的方法。紅外光譜和拉曼光譜的選擇規則是不同的；紅外光譜對偶極子的變化很敏感，而拉曼光譜對偏振性的變化很敏感。這使得紅外和拉曼成為一組特定化學鍵的良 ...

束均勻分布在視場的垂直維度上(圖2，底部面板，“加速”;參見“材料和方法”部分)。因此,在一個系統的n光束,每個光束必須只蓋一條領土的全部水平方面的高度等于1 / n總高度存在誤傷的觀點,從而減少所需的總時間掃描等于n倍。盡管可以使用PMT或相機在水平能源部模式,垂直能源部模式需要一個相機或其他探測器有能力解決一些光源的數量大于等于光束能量來使用。更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業代理商，產品包括各類激光器、光電調制器、光學測量設備、光學元件等，涉及應用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫療、科學研究、國防、量子光學、生物顯微、物聯傳感、 ...

而另一個視為視場光闌，與此對應有兩種處理方法，一種是物在無窮遠，孔闌在前焦面，為像方遠心光路；另一種是物在前焦面，孔闌是后焦面，為物方遠心光路。兩種處理方法的幾何光路與Z終效果完全相同。無論用何種方法都必須同時控制物面像差和光闌像差，即對兩對共軛面校正像差。若以輸入面為孔徑光闌來考慮，假設m級衍射光與光軸的夾角為，則按照衍射理論上式中，d為光柵常數，m為衍射級次。為使各譜線的像高成線性分布，像高應該有：式1由像差理論知，平行于光軸入（出）射的光線，正弦條件為或，即平行于光軸出射的主光線滿足正弦條件，恰好就是保證（16-28）式成立的必要條件。傅里葉變換透鏡要求全視場內的像質達到衍射極限，即波像 ...

類系統是一種視場很小而孔徑較大或很大的系統，應該保證軸上點和近軸點有很好的像質。所以須校正好球差、色差和近軸彗差，使最大波像差不大于 1/4 波長，符合瑞利判斷的要求。對于球差,我們若想得到容限計算式。有二種情況：1.當系統僅有初級球差時，其所產過的最大波像差(經 離焦后)由以下公式來決定。令其小于或等于 1/4 波長，即可得邊光球差的容限公式為上式的嚴格表示應為2.當系統同時具有初級和二級球差時，在對邊光校正好球差后,0.707 帶的光線具有最大的剩余球差。作 的軸向離焦后，系統的最大波像差由以下公式來決定，令其小于等 手1/4波長，即可得 時的帶光球差容限為或實際上，邊光的球差未必正好校正 ...

是圖像的較大視場是由舞臺的較大行程決定的，而不是光學。因此，切換到倍率較低的鏡頭并不能提供大的視野。通常情況下，使用10倍倍率物鏡的光學顯微鏡可以獲得>1毫米的視野，但使用壓電臺則無法獲得這些視野。二是這些級的機械共振頻率通常將較大掃描速度限制在每行至少數十毫秒(或更高)，這意味著它們至少比波束掃描系統慢一個數量級。盡管有這些限制，樣本掃描的簡單性使它在許多情況下成為一個可行的選擇。樣品掃描系統的光學吞吐量也非常高，因為需要的光學是物鏡。當發射束被進一步分析時，樣品掃描也會有好處，例如，通過光譜儀，在光譜儀中，光束的移動會造成偽影。另外也可以通過掃描樣品上的組合激光焦點并記錄CARS或S ...