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光譜分辨率和光束發散度決定的，分光光度計的光譜分辨率和光束發散度大于BNFs的光譜寬度和角度接受度。另一種用于拉曼光譜應用的VBG濾波器如圖4所示。一組BNFs可以抑制6個數量級以上的瑞利光，距離激光線5cm-1。然而，拉曼光譜中使用的激光光源大多具有大于-60 dB的噪聲，如放大自發輻射(ASE)、等離子體線等。因此，為了檢測出微弱的低頻拉曼模式,激光線必須清洗到-60分貝或更低。基于薄膜技術的帶通濾波器可用于此目的；然而，它們不能去除距離激光中心波長100-200cm-1以內的噪聲。與陷波濾波器類似，薄膜帶通濾波器的線寬受到外延層數量的限制，這些外延層可以在不降低質量的情況下沉積，因此，目 ...
里描述兩種激光束發散度的測量方法。方法1：使用一個已知焦距的透鏡測量遠場激光束發散度，顯然完全發散θ=D/f，D是焦點位置的束腰半徑，f是焦距。圖1 發散角測量原理圖通過將CinCam分析儀放置在焦距處，并且直接在軟件RayCi上輸入焦距，就很容易實現光束發散度的測量。圖2 Cinogy公司測量軟件界面方法2：通過直接計算光束路徑中的幾個位置的光束尺寸進行測量，發散度由公式θ=2arctan[（D1-D2）/2L]算出，D1、D2是不同位置的光斑直徑，L是兩個被測光斑之間的距離。圖3 發散角測量原理圖圖4 Cinogy公司測量軟件界面M2因子在激光科學中，參數M2也稱為光束質量因子，表示光束到 ...
射光。然而，光束發散度也取決于纖芯直徑。例如，下圖顯示了光纖的模式半徑和模式發散如何取決于固定數值孔徑值的纖芯半徑。模式發散遠低于數值孔徑。對于 0.1 的固定數值孔徑和 1000 nm 的波長，階躍折射率光纖的基模的模式半徑和發散角作為纖芯半徑的函數。在下圖中可以看出，角強度分布在某種程度上超出了對應于數值孔徑的值。 這表明純粹幾何考慮的角度限制不是波的嚴格限制。纖芯半徑為 3.5μm、數值孔徑均為 0.1 的光纖模式在 1000 nm 處的遠場強度分布。 強度分布在某種程度上超出了對應于數值孔徑的值（見垂直線）。對于單模光纖，NA 通常約為 0.1數量級，但可在 0.05 和 0.4 之間 ...
t;1.3，光束發散度低于0.8mrad(全角度)，低強度噪聲低于0.5%rms (100kHz-10MHz)和良好的功率穩定性(在8小時內<1%)。在半導體晶片檢測,紫外光譜,紫外全息檢測,光纖光柵刻寫,半導體檢驗,拉曼光譜,光纖布拉格光柵等領域應用廣泛。266nm激光器產品特點：低噪聲TEM00單縱模窄線寬：<300kHz高功率：可達2W,可調可選長相干長度：1000米高光束質量：M2<1.3產品參數：功率 線寬 功率穩定性10mw<300KHz<2%25mw50mw1%100mw200mw300mw0.5%500mw1000mw266nm連續激光 ...
作，而不會對光束發散度或輪廓產生顯著變化。激光束的低發散度允許使用可選的 H1系列諧波發生器模塊有效地轉換為諧波波長。Q1是一款緊湊、節能、二極管泵浦、風冷、調Q激光器，專為需要高峰值功率脈沖的廣泛應用而設計。2.Q2/Q2HE激光器Q2激光器，其中主要特點:重復頻率固定為10Hz/20Hz/33.3Hz/100Hz/200Hz,激光在10Hz脈沖重復率下可產生高達80mJ的脈沖能量，在100 Hz脈沖重復頻率下可產生高達10 mJ的脈沖能量。Q2激光器搭配Hsmart倍頻器搭配可產生波段為526.5/532nm,351/355nm，263/266nm,211/213nm單波段光源。Q2HE激 ...
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