3）晶體。當線偏振光入射到電場中的晶體表面，分解成初相位相同的左旋和右旋兩束圓偏振光。在晶體中，兩束光線的傳播速度不同。即從晶體中出射時，兩束光線存在相位差。則合成的線偏振光的偏振面已經(jīng)和入射光的偏振面存在相位差，稱為旋光效應(yīng)。其中的起偏器由格蘭-付克棱鏡構(gòu)成。格蘭-付克棱鏡（方解石空氣間隙棱鏡）是由兩塊方解石直角棱鏡拼接而成，由于晶體對于不同偏振方向的光線的折射率不同，所以偏振方向不同的光線的全反射臨界角不同。棱鏡組允許特定偏振方向的光線，其余的被反射。當我們在電光晶體兩側(cè)施加電壓時，可以改變通過晶體的光線的偏振方向，從而選擇性的讓光線出射，起到光電開關(guān)的作用。當線偏振光經(jīng)過一次電光晶體后， ...

D的輸出光為線偏振光，且由于LD本身為光波導(dǎo)器件，具有較強的偏振選擇功能，因而在光隔離器中還可充當起偏器的作用。（2）復(fù)雜化方案光隔離器 上述基本類型光隔離器的缺點是，第一偏振器阻擋了入射光信號中非垂直偏振部分的分量通過，帶來了3 dB的損耗。避免這種損耗的復(fù)雜方案是：將入射光信號分解成垂直偏振與水平偏振兩部分。垂直偏振光仍按原圖——方向通過隔離器；而水平偏振光則可先旋轉(zhuǎn)90°，然后再通過相同的隔離器。 圖3為復(fù)雜化方案光隔離器的原理框圖。具有任意偏振態(tài)的輸入信號I，首先正向通過空間分離偏振器SWP1分成相互垂直的兩個偏振分量；水平方向分量和垂直方向分量。垂直方向分量不變，而水平方向分量偏離輸 ...

當合適方向的線偏振光入射到液晶層，偏振方向?qū)l(fā)生變化。起到1/4波片的作用，是芯片上實現(xiàn)光調(diào)制的部分。取向膜（Alignment layer）：與FLC相鄰的硅和玻璃表面上的薄材料層。 它用于建立FLC分子的所需方向。前電極（ITO coating）：ITO是一種透明導(dǎo)電材料，它被用作FLC與像素鏡電極相對側(cè)的電極。增透膜（AR coating）：減少窗口玻璃在可見光范圍內(nèi)的窗口反射率，在寬光譜（430nm to 670nm）范圍內(nèi)，窗口反射率低于0.5%。圖3 左：像素的兩種狀態(tài)圖3左圖顯示了顯示器如何改變?nèi)肷涔獾钠駹顟B(tài)。為了簡化概念，圖中顯示了光“通過”鏡子而不是反射到鏡子上的路徑。這樣 ...

于入射光需要線偏振光束。而且由于是像素組成的，同樣也存在著衍射的現(xiàn)象。最后液晶相位延遲是與波長有關(guān)的器件。反饋控制有模型的反饋使用哈特曼傳感器測量得到的波前信息，將相位按照不同模式展開，展開的模式有Zernike模式，Lukosz模式，本征模式。變形鏡模擬各階的Zernike模式會存在誤差，但是本征模式是根據(jù)不同變形鏡產(chǎn)生的不同模式，不存在誤差，所以現(xiàn)在一些公司，例如Alpao都是使用本征模式，通過變形鏡的影響矩陣，計算得到控制矩陣，將相位信息與控制矩陣相乘后就能夠得到變形鏡需要的控制電壓。無模型的反饋現(xiàn)有的算法有模擬退火和并行梯度下降算法。給變形鏡隨機添加一個擾動，使用哈特曼傳感器，或者甚至 ...

于非尋常軸的線偏振光，此時入射光與出射光間產(chǎn)生最大的相位延遲。隨著施加在液晶上的電壓的增加，液晶分子在層內(nèi)發(fā)生旋轉(zhuǎn)、傾斜直到達到極限，此時液晶分子幾乎垂直蓋板玻璃和集成電路背板，o光和e光之間折射率差最小，幾乎為零，出射光與入射光之間有最小的相位延遲。每個SLM像素都是獨立可編程的，256個離散的電壓狀態(tài)可以觀察到純電壓相關(guān)的相移。圖2 未加電場（左）和滿電場（右）情況下液晶分子排列示意圖光路：根據(jù)XY相位系列SLM的應(yīng)用，許多不同的光學配置可以用于組合相位-振幅模式或純相位模式。下面顯示了兩個純相位光學測試配置的示例。第一個光學裝置，如圖3所示，是Twyman-Green干涉儀的修改版。在 ...

疊加而成，如線偏振光就是 |σ=+1> 和 |σ=-1> 的疊加。二、渦旋光束的應(yīng)用渦旋光束在許多領(lǐng)域都有很大的潛在應(yīng)用價值。在光通信領(lǐng)域，使用渦旋光束會大大擴展信道容量，實現(xiàn)大容量的信息傳輸。在探測領(lǐng)域，渦旋光束的旋轉(zhuǎn)多普勒效應(yīng)可以用于測量旋轉(zhuǎn)體的轉(zhuǎn)速。當渦旋光束作用域物體或者微粒時，光束攜帶的軌道角動量可以傳遞給微粒，控制微粒實現(xiàn)旋轉(zhuǎn)或平移，這一特性可用于研制光鑷或光學扳手。三、常見的渦旋光束常見的渦旋光束有：拉蓋爾-高斯光束（Laguerre-Gauss beams）、貝塞爾光束（Bessel beams）和貝塞爾-高斯光束（Bessel-GaussBeams）。貝塞爾光束是 ...

光與e光都是線偏振光，o光的偏振方向垂直于主截面，e光平行于主截面。當一束光入射到晶體后，o光和e光方向如下圖所示。當光軸垂直于晶體表面，且入射光也垂直于晶體表面時，o光和e光不能分辨開當光軸平行于晶體，并且垂直于入射面時，o光和e光方向相同，但是速度不同當光軸平行于晶體，并且平行于晶體表面時，o光和e光方向相同，速度不同電光調(diào)制器一般入射光入射方向都是垂直于晶體表面，晶體都是做相位延遲使用的，而且要求出射光的o光和e光方向是相同的。那么光軸的方向只有幾種情況，光軸與入射光反向相同，但是這種情況下，兩束光折射率相同，對光束沒有調(diào)制效果。光軸垂直于入射光，如上圖所示，o光和e光折射率不同，相位延 ...

/4波片，將線偏振光變?yōu)閳A偏振光，做為探測光。由于光抽運效應(yīng)的存在，幾乎可以認為原子在某兩個能級上發(fā)生循環(huán)躍遷（以87Rb的F=2→F’=3超精細躍遷為例，經(jīng)過光抽運后，可以認為原子都布居在mF=+2和mF'=+3兩個能級上進行循環(huán)躍遷），就可以求出躍遷過程中上下能級的相對移動量。圖2：87Rb 原子光抽運后的能級結(jié)構(gòu)圖因此如果我們將調(diào)制的正弦信號加載到原子所處的外磁場中，就相當于對原子的兩能級之間的躍遷頻率進行調(diào)制，因此對于頻率穩(wěn)定的圓偏振光來說，原子對它的吸收就是帶有調(diào)制的，這是塞曼調(diào)制穩(wěn)頻的基本原理。圖3：MOGLabs CEL激光器塞曼調(diào)制穩(wěn)頻的典型配置以MOGLabs所生產(chǎn)的 ...

使得任何入射線偏振光都可以旋轉(zhuǎn)90°。通過同步選通激光脈沖和激發(fā)激光進行拉曼測量，拉曼光可以通過交叉偏振器，因為克爾介質(zhì)是半波片，拉曼光的偏振方向旋轉(zhuǎn)90°。但熒光具有較長的壽命，因此與門控激光脈沖不同步，被有效地阻塞在兩個交叉偏振器之間。一個有效的克爾門應(yīng)該具有快速的門控時間和高透射率的拉曼光。再例如直接利用超快時間門控探測器進行拉曼檢測來抑制熒光。這個方法有兩個關(guān)鍵參數(shù)。一個是短柵極寬度，另一個是足夠高的重復(fù)率，以保持一個可接受的檢測器占空比。一個合適的時間門，通常幾百皮秒的數(shù)量級，拉曼信號可以有效地檢測到，熒光在很大程度上被抑制。其中，光電倍增管、強化電荷耦合器件(CCD)相機或CMOS ...

改變，仍然是線偏振光。當入射的線偏振光的振動方向與半波片的主軸方向成45°時，激光的偏振方向轉(zhuǎn)動90°，與原來光的偏振方向互相垂直。則兩束光就可以以不同的偏振方向合束在一起，提升亮度。4，總結(jié)以上合束方法都可以實現(xiàn)光束能量的疊加，各有優(yōu)缺點。波長合束選擇波長合束器和合適波長的單元實現(xiàn)高效的合束光輸出，從理論上講可以無限的增加耦合的單元個數(shù)。但是由于器件對波長的選擇性，使合束受到限制；另外膜層的鍍制需要比較復(fù)雜，成本高；再有半導(dǎo)體激光器工作過程的波長隨溫度的變化導(dǎo)致透過波長合束器的效率降低。偏振合束從理論上講，只有兩束激光可以合在一起，限制了光的亮度。空間合束相對來說方法簡單，其制約因素只有反射 ...