光纖出現固有雙折射是因為存在內部各向異性。而要使光纖中的偏振光傳播時保持穩定的偏振態，則在垂直的軸向上的偏振光相位差應保持恒定。二、POTDR傳感技術外部擾動會改變光纖的雙折射，進一步改變光纖傳輸矩陣中的矩陣元素，因此光纖外部的擾動會最終反映在偏振態上。POTDR用脈沖激光器產生光脈沖，經過起偏器，保證注入光纖的傳感脈沖為完全偏振光。檢偏器用來使特定偏振態的散射光通過。偏振光耦合進光纖后，光纖受外部環境影響會改變其中背向散射光的偏振態，能夠經過檢偏器的光就發生了變化。就可以據此探測光纖的擾動傳感。從應用上來看，POTDR主要是測量與光纖中光波偏振態有關的物理量，在電壓測量、持續振動、快速擾動及 ...

示意圖，其中雙折射聚合物納米柱的高度H和平面內旋轉角度θ分別對透射光的幅度和相位響應進行獨立控制。c、基于COMH的兩個圖像平面(z1和z2)上的光學可尋址全息視頻顯示，可以在COMH的動量空間尋址大量依賴于OAM的正交圖像幀實驗結果：視頻1：圖像平面z=z1的全息視頻顯示視頻2：圖像平面z=z2的全息視頻顯示附錄：三維激光打印復振幅超表面全息圖(1)、使用商業光刻系統(Photonic Professional GT, Nanoscribe)。在IP-L 780 resist(Nanoscribe)中，通過浸入式配置的Plan-Apochromat 63x/1.40 Oil DIC Zeis ...

例如，將無源雙折射晶體插入腔中[10]，用雙折射增益元件對偏腔線[16]，分割激光增益帶寬[17]，或利用環形腔的雙向運行[9,11]。zui近，在高功率鎖模薄片激光器結構中也研究了涉及獨立腔端鏡的空間分離模概念[18,19]。然而，在這些新的實現中，并不是所有的內腔組件都是共享的以便降低常規噪聲抑制。在這篇文章中，我們提出了一種激光腔多路復用的新方法，通過在表面插入一個具有兩個獨立角度的單片器件，例如雙棱鏡，使空間分離模式存在。因此，通過在適當的位置安裝雙棱鏡，可以將對單光頻梳操作z優的空腔適應為雙光頻梳空腔。利用這種方法，在80 MHz重復頻率，在脈沖小于140fs的情況下，我們從單個固體 ...

性，這會導致雙折射。對于具有高 NA 的光纖，這種效果更強。-波導對隨機折射率波動的敏感性降低。 （對于大模式面積低NA的單模光纖，這可能是個問題。）-使用較高摻雜濃度（例如鍺）的纖芯來提高折射率差可能會增加散射損耗。纖芯/包層界面的不規則性也會導致同樣的情況，這對于較大的折射率差異更為重要。激光束的數值孔徑有時，文獻中包含關于激光束數值孔徑的陳述。這個術語的使用實際上是不提倡的，因為數值孔徑應該被認為是基于光線光學的，不能在這里使用。盡管如此，這種陳述的含義也可以被理解。這里，數值孔徑取為半角光束發散角的正切。在近軸近似內，正切可以省略，結果為 λ?/?(π?w0 )其中 w0 是束腰半徑。 ...

用液晶的電控雙折射現象，在驅動電壓下折射率連續變化，實現對入射光的相位調制。但由于液晶的一些特性，驅動電壓改變量和相位改變量是非線性關系，實際使用中需要測量并確定相位調制特性曲線。現介紹一種相位分析方法——白光干涉法，來確定LCOS芯片的相位調制特性曲線。白光干涉法采用邁克爾孫干涉儀的結構，在參考鏡前設置補償玻璃板（同LCOS芯片前的玻璃板），消除對光路的影響，從而使參考光和反射光達成白光干涉條件。分析干涉圖可得到LCOS芯片的相位輪廓，進而分析相位調制的特性曲線。上圖為白光干涉法的裝置示意圖。白光由確定中心波長的鹵鎢燈發射，經毛玻璃散射。然后由線偏振片獲得與LCOS液晶指向矢平行的偏振方向。 ...

由于這些晶體雙折射的溫度依賴性，這種簡單的幾何形狀對于大多數電光晶體來說是不實用的。這種依賴性將溫度相關的波片引入調制器。因此，使用雙折射非線性介質（例如 LiNbO3）的未補償調制器的傳輸將表現出顯著的熱漂移。這種溫度敏感性可以通過穩定單晶調制器的溫度或使用兩個相同的晶體來克服。第二種方案采用光學串聯放置的兩個等長晶體，它們的主軸相對于彼此旋轉 90°，如圖 3 所示。因此，光束的偏振分量在兩個折射率區域中的每一個中傳播相等的路徑長度，這導致結構的雙折射為零，與溫度無關。熱漂移限制了相位調制器的實用性，相位調制器通常由單晶制成。實際限制這些設備的性能有幾個實際限制。主要是，LiNbO3 的光 ...

爾斯效應，對雙折射晶體施加電壓克改變晶體折射率(如鈮酸鋰LiNbO3，波長λ=632.8nm，no= 2.29，非尋常光折射率為 ne= 2.20)，且折射率改變量一半與外加電壓呈線性關系，因而通過電壓可入射光的偏振態，這類似一個通過電壓控制旋轉的半波片，當控制普克爾盒的偏置電壓，時光的偏振改變角度為90°時，可以在兩偏振方向垂直的偏振片之間實現光調制。圖1：橫向普克爾盒的工作示意圖普克爾斯效應有縱向普克爾斯效應和橫向普克爾斯效應兩種；當電壓加壓方向平行與光傳播方向時，稱為縱向普克爾效應；當電壓加壓方向與光傳播方向垂直時，稱為橫向普克爾效應；普克爾盒的半波電壓與施加電壓方向的晶體長度相關，所以 ...

作為扭曲角和雙折射函數的扭曲向列液晶顯示器的特征值和特征向量的理論表達式已被推導出 。在這份手稿中，作者還討論了實現僅幅度調制以及耦合幅度和相位調制的技術。使用瓊斯矩陣描述其偏振的另一種技術，還進行了反射 Holoeye LC-R 2500 SLM 的表征 [10]，并應用于全息光鑷裝置。此外，針對相位主要調制的 LCoS SLM 的完整表征已經完成，表明穆勒矩陣的J性分解決定了器件的J化特性。校準過程將液晶 SLM 的相位響應確定為某個控制參數的函數，例如，施加到設備每個像素的電壓信號。 輸出相位值和輸入信號之間的關系，例如顯示圖像中包含的 256 個灰度級，就是所謂的校準曲線/函數。 在光 ...

利用了液晶雙折射效應和扭曲向列效應構成的混合場效應。在扭曲向列液晶盒兩側加入偏振方向相互平行的偏振片，就構成了單個LCD像素單元。當沒有對液晶盒施加電壓時，入射光經過起偏器成為線偏振光，經過液晶時偏振方向隨著液晶分子取向旋轉，Z后偏振方向與檢偏器相互垂直，此時該像素點為暗態。當對液晶盒施加電壓時，液晶分子取向將會發生變化，線偏振光經過液晶后變成橢圓偏振光，能夠從檢偏器出射，此時像素點為亮態。LCD 的優勢在于視角范圍大、集成度高。LCD 的對比度取決于背光源亮度以及液晶的透射率，總體不如數字微鏡器件。LCD 的響應速度主要受限于液晶材料特性，即外加電場消失后，液晶取向恢復原狀態需要時間。常見 ...

學家解釋為圓雙折射的結果。圓雙折射是左右圓偏振光的折射率差。線偏振光可以用左右圓偏振光的線性組合表示。當線偏振光光束進入光活性樣品時，樣品的圓雙折射在左右圓偏振光分量之間產生相對相移。在樣品內部沿路徑長度積分的凈相移稱為圓延遲或圓延遲。當光束離開樣品時，圓延遲產生線偏振平面的旋轉(光學旋轉)。圓雙折射、圓延遲、圓延遲和旋光有時可以隨意互換使用。然而，旋光(α)的值與圓延遲(δc = 2α)的值相差2倍。較簡單的旋光偏振光計是由偏振片和交叉分析儀組成的。旋光性是在有手性樣品和沒有手性樣品的分析儀上零位的角差。簡單旋光式旋光計已用于制糖工業近兩個世紀。在現代的偏振計中，偏振調制器，如Hinds I ...