m的小孔使用激光輻射來打孔已經在各種工業(yè)應用中已確立其地位。激光技術從手表工業(yè)首先開始其應用。當需要在節(jié)能條件下得到高深寬比的小孔時，比如在氣體渦輪機 制造中的冷卻小孔，或者在燃料供給系統(tǒng)中的過濾器，都使用了激光，它已成為一個普遍的工具。在這些應用中，應用脈寬為幾個微秒的單脈沖進行激光鉆孔或者沖 擊鉆孔能夠得到的鉆孔速度較高。但是因為激光加工主要是個加熱過程，激光鉆孔導致孔內殘留有熔化層。由高強度的激光脈沖熔化或者汽化的材料在被自己的蒸汽 傳送出去以前，會在孔壁上凝結或者重鑄。在沖擊鉆孔中更是如此，這里激光束沒有移動，總是打在同一個地方，這導致所產生的熔化體積很大。更短的脈沖（在飛 秒 ...

內，將CO2激光輻射傳送到以前這種激光器無法到達的區(qū)域。圖6、圖中灰色光纜內部的空芯光纖用于微創(chuàng)手術在光纖傳感領域中，溫度敏感特性是需要被利用的，但在光通信領域，往往需要克服這個特性。尤其是需要時間同步，或需要從光信號中獲取時間信息的應用，例如跨洋同步網絡，遙感數(shù)據(jù)，和帶光纖延遲線路的激光器。通常，每攝氏度的溫度變化可以使每公里標準實芯光纖的傳播時間改變約40皮秒。如圖7中不同芯直徑的空芯光纖在通信波段的熱延遲系數(shù)（TCD）的變化，更高的芯直徑（37-cells）擁有更低的損耗。中空的光子帶隙光纖與實心石英光纖的結構差異，使得大部分的光功率通過空氣介質而非玻璃（石英）材料傳遞。第二方面是與玻璃 ...

990，測量激光輻射功率能量的探測器、儀器與設備3，術語及定義3.1 角向移動 angular movementαx，αy激光光束在X-Z和Y-Z平面內的角向移動量。注：這些量在光軸坐標系X、Y、Z中定義。如果X方向與Y方向的角向移動之比不大于1.15：1，則認為光束的角向移動是旋轉對稱的，這種情況下只用一個值表征角向移動，符號記作α。3.2 光束指向穩(wěn)定性 beam angular stabilityδαx δαy光束角向移動的2倍標準方差。注：這些量在光軸坐標系X、Y、Z中定義。如果X方向與Y方向的指向穩(wěn)定性之比不大于1.15：1，則認為光束的指向穩(wěn)定性是旋轉對稱的，這種情況下只用一個值表 ...

Er:YAG激光輻射的吸收更高，并且與二氧化碳激光器對組織汽化相比，Er:YAG是更為高效的熱機械燒蝕機制。這一點以及像面上更多的平頂光解釋了使用二極管泵浦Er:YAG激光器時缺乏碳化現(xiàn)象的原因，這被認為有利于更好的傷口愈合。觀察到的切割深度隨切割速度的增加而下降(圖3)可以解釋為每個位置的照射時間減少，因此接收到激光能量減少。隨著切割速度的增加，每個位置外加能量的減少導致熱損傷寬度的減小。眾所周知，在激光平均功率恒定的情況下，隨著脈沖重復頻率的增加，切割深度減小，熱損傷增大。這可以解釋為，隨著重復頻率的增加，每個位置的脈沖數(shù)量增加。每個脈沖都必須將達到消融閾值的能量引入到組織中，這導致隨著脈 ...

，再通過飛秒激光輻射等方法進行N離子的注入，從而生成單個NV色心、多個NV色心發(fā)光點，以及高密度NV色心團簇。與顯微共聚焦熒光系統(tǒng)聯(lián)用的光子反聚束實驗具有眾多優(yōu)勢。不僅可以快速篩選NV色心的可能區(qū)域，還能實現(xiàn)空間分辨及對其單光子發(fā)光源特性的研究，這一技術可以有效地協(xié)助單光子源的前沿研究，助力新型量子技術的快速篩選和實驗。昊量光電作為NANOBASE公司在中國區(qū)域的獨家代理商，全權負責其在中國的銷售、售后與技術支持工作。如想進一步了解光子反聚束測試，或者有任何問題及反饋建議，歡迎聯(lián)系我們。更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業(yè)代理商，產品 ...

光纖激光器。激光輻射的光譜范圍為光通信波長1550nm，該波長的光學技術較為發(fā)達。發(fā)射的激光脈沖(重復頻率為50 MHz)由摻鉺光纖放大器放大并發(fā)射到非線性光纖中，該光纖將脈沖能量傳輸?shù)?.9μm光譜范圍，對應于所設計的氟化光纖的零色散波長。第二個放大階段意味著使用以下正向摻銩包層泵浦光纖放大器(793 nm泵浦二極管)在大約2 μ m的光譜范圍內提高光功率(達到0.5 W平均功率水平)。為了補償摻tm光纖和傳輸光纖的異常群速度色散，在泵浦系統(tǒng)中預先使用色散補償光纖來處理超連續(xù)譜產生的光脈沖的時頻自適應。因此，由孤子串組成的移位和頻譜預加寬脈沖被耦合到50厘米長的InF3光纖中，在那里發(fā)生了大 ...

在第1次脈沖激光輻射后會發(fā)生急劇下降；日本中部大學的Qi等人發(fā)現(xiàn)孵化效應導致藍寶石的燒蝕閾值與輻射在襯底表面的激光脈沖數(shù)成反比。YAG 晶體在0.25-5 μm范圍內具有較高的透過率，是一種優(yōu)良的紫外、紅外光學材料，且具有優(yōu)良的熱力學性質、良好的抗溫度蠕變性，以及很強的耐高溫塑性變形能力。YAG的力學性能和化學穩(wěn)定性接近藍寶石晶體，并且沒有藍寶石的雙折射效應。三、具體實驗驗證實驗采用YAG晶體，中心波長1030 nm的飛秒激光器，脈寬約為400 fs，重復頻率為300 kHz。利用顯微物鏡將激光束聚焦于樣品表面，光斑大小3.5 um。樣品的移動通過高精度三維電控位移臺實現(xiàn)。對YAG晶體樣品表面 ...

長的四次方、激光輻射強度(IL)、散射分子的數(shù)量密度(N)(其中大部分可能來自樣品誘導的熒光，參見式(2))和極化率變化(δα/δq)(如式(1)所示)成正比:拉曼信號的強度隨著入射光頻率的四次冪而增加。如圖1所示，在可見光光譜區(qū)域(530 nm左右)，拉曼輻射和熒光輻射較高，但在近紅外光譜范圍內則降低。圖1圖1也可以擴展到更短的波長，即紫外光譜范圍，在很短的波長下，熒光不再是問題，但紫外激光產生的樣品降解的風險增加了。在可用拉曼散射量和熒光減少量之間的一個常見的實際折衷是使用785 nm激光激發(fā)波長和相應的拉曼光譜儀設置。然而，這種設置可能不適用于高熒光樣品，正如下面TG拉曼回顧的應用和擴展 ...

的密度，V是激光輻射照射的體積。因此，我們計算了介質中的溫升介質中的溫度升高會加熱周圍的空氣，引起周圍空氣的溫度升高，如ΔTair所示。此外，周圍空氣溫度的升高與固體樣品溫度的升高成正比ΔT。因此我們有根據(jù)理想氣體定律，周圍空氣中相應的壓力變化與溫度上升成正比，由這里N是空氣中每單位體積氣體分子的數(shù)量，kB是玻爾茲曼常數(shù)。由于激光是在脈沖條件下調制的，周圍的空氣產生壓力膨脹和收縮，從而產生聲波。值得指出的是，在此過程中，由于熱膨脹，入射光對樣品的照度也會發(fā)生變化。然而，與熱傳遞引起的溫度變化相比，這種影響很小。從上面的分析可以看出，表達式與之前的研究相似。脈沖激光誘導的PA信號強度與激光脈沖能 ...