有相關的振動躍遷。這意味著至少有一個泵浦/斯托克斯脈沖是廣泛可調的。例如，假設一個固定的泵浦波長為800納米，斯托克斯必須在835和1110 nm。2.脈沖持續時間為1 - 2 ps，對應于變換限制脈沖的帶寬為以這種方式匹配壓縮相中振動躍遷的典型線寬。這種選擇優化了峰值功率和光譜分辨率之間的權衡。較佳脈沖持續時間也可以取決于實驗條件，因為已經表明，在某些情況下，響應是一個與時間相關的函數，因此信號可以對調制光束強度具有非線性依賴關系。3.近紅外波長，從700到1200nm，較大限度地減少光損傷，這通常是由于多光子吸收，增加了組織穿透。4.高脈沖重復率，10 - 100MHz量級，較大限度地提高 ...

發頻率在電子躍遷附近調諧時，為熒光標記目的開發的熒光團顯示高達倍的振動響應的出色增強。結果是這種熒光探針可以通過CRS工藝在亞微米濃度下檢測到。這是重要的，因為它開辟了在多標簽樣品中映射不同探針的可能性，不同探針的數量受限于拉曼線的帶寬，而不是熒光的帶寬。由于檢測通道之間的串擾，在熒光顯微鏡中使用四個以上探針標記樣品具有挑戰性，而在共振增強SRS成像中，多探針標記可以擴展到數十個不同的探針。就多重成像而言，這種能力是一個巨大的勝利，因為許多細胞生物學研究需要多個分子參與者的可視化來揭示細胞內的過程和途徑。通過共振增強SRS提供的多路復用能力可以進一步推動到更低的探針濃度。通過讓探針選擇性僅由S ...

激特定的振動躍遷，從而增加信號的強度。簡單地說，在SRS中，樣品用自發拉曼中的“泵浦”激光照射，并結合較低頻率的“斯托克斯”激光。斯托克斯激光器頻率的選擇使兩種激光器之間的能量差(?v)與特定振動躍遷的能量差相似，從而增強了該躍遷的發生，并增加了其信號(圖1)。對于每個泵浦和斯托克斯頻率組合，可以獲得單個振動峰值的窄帶測量。通過鎖定其中一個激光器的頻率并改變另一個激光器的頻率，可以獲得寬帶或高光譜測量，因此可以掃描和檢測振動躍遷的整個范圍。信號強度的增加使得512 × 512像素圖像的視頻速率成像達到25fps。此外，在SRS中，信號隨采樣分子的濃度線性縮放，允許定量成像。CARS也是一種非線 ...

距較遠的拉曼躍遷的同步成像?，F在，他們正在使用Moku:Pro鎖相放大器和多儀器并行模式，僅通過Moku:Pro一臺緊湊的多通道設備進行多種實驗并捕捉低強度的SRS信號。面臨挑戰SRS是一種相干拉曼散射過程，可提供具有光譜和空間信息的化學成像。在典型的設置中,它使用兩個同步脈沖激光器, 即泵浦和斯托克斯(圖1), 以相干地激發分子的振動。為了從嘈雜的背景中捕捉到非常小的SRS信號, 高頻調制和相敏檢測方法是必要的。圖1:檢測到由于SRS導致的Stokes到泵浦光束的振幅調制轉移。所展示的泵浦光束的重復率為80MHz，Stokes光束具有相同的80MHz重復率，但也在20MHz處調制。通過這個檢 ...

光子只能激發躍遷進入自旋下子帶。躍遷到自旋向上子帶只有在光子具有較大能量時才有可能。圖1.左:大塊砷化鎵中左圓偏振光(lc)和右圓偏振光(rc)的光躍遷，從重帶(hh)和光孔帶(lh)躍遷到導帶。右:計算出n↑= 1.5·1017 cm?3和n↓= 0.5·1017 cm?3的吸收光譜。α0表示非極化情況下的吸收。此外，躍遷必須遵守砷化鎵中的偶極子選擇規則。因此，兩個圓形光模式只能耦合到某些過渡。例如，左圓偏振光可以激發從重空穴帶到自旋向下子帶的躍遷，但不能激發從重空穴帶到自旋向上子帶的躍遷。綜上所述，導帶的自旋不平衡結合光學選擇規則，導致左右圓偏振光的吸收光譜如圖1右側所示。計算曲線清楚地揭 ...

粒子發生光學躍遷。在磁場的作用下，這種躍遷使得在磁光材料內部傳輸的左旋圓偏振光和右旋圓偏振光產生一定的色散差，導致zui終透射光的偏振面相對入射光旋轉了一定角度。（２）磁線振雙折射當一束線偏振光以垂直于磁場方向的方向從磁光材料傳輸時，線偏振光被分解成兩個偏振光，兩種偏振光在材料中以不同的相速度傳播，即產生磁雙折射，這就是磁線振動雙折射效應。磁線振動雙折射效應與磁性材料的磁致伸縮密切相關，根據磁光材料的磁線振動雙折射現象不同，可分為Cotton-Mouton效應和Wagert效應。（３）塞曼效應塞曼效應是指當光源置于磁場中時，光源發出的譜線在磁場的作用下分裂成數條，分裂后的譜線之間的間隔的磁光現 ...

度。對于電子躍遷,當光波能量遠高于帶隙時,同時考慮電子和晶格的貢獻：這就是Selmeier色散公 式,實際應用中用波長代替能量作為參量：5.EMA(有效介質)模型有效介質模型應用于兩種或兩種以上的不同組份合成的混合介質體系,多達 5種不同材料組成的混合材料、多晶膜、金屬膜、表面粗糙的膜、多孔膜、不同材料或合金的分界面、不完全起反應的混合材(TiSi、WSi)、無定形材料和玻璃；其基本思想是將混合介質當作一種在特定的光譜范圍內具有單一有效介電常量張量的“有效介質”,是把均勻薄膜的微觀結構與其宏觀介電常數相聯系.它包含3種有效介質模型：5.1 lorentz-Lorenz有效介質模型zui簡單的異 ...

驅動原子核的躍遷，這將為時鐘和光譜學研究納米shi界帶來新的可能性。另一個重大進展是光纖激光頻率梳。光纖激光頻率梳利用光纖組件，可以長時間連續運行?？茖W家們還在研究和測試如何將光纖激光頻率梳應用于太空，通過不斷改進光纖激光頻率梳的性能、功率和耐用性，以適應新的應用和環境。盡管許多頻率梳目前的尺寸大約相當于一個鞋盒，但科學家們一直在努力將其尺寸縮小，片上光頻梳在數據中心和其他高性能計算系統中具有更大的商業應用潛力。特別是，其光譜學能力也可以整合到智能手機和可穿戴技術中，用于健康監測。然而，實現這些應用還面臨一些挑戰。盡管許多組件已經被微型化，但將它們完全集成到單個芯片上仍然具有挑戰性。上海昊量光 ...

量后，從基態躍遷到某一激發態上，再以輻射躍遷的形式發出熒光并回到基態。將激發光關閉后，分子的熒光強度也將隨時間逐漸下降。假定一個無限窄的脈沖光（δ函數）激發n0個熒光分子到其激發態，處于激發態的分子將通過輻射或非輻射躍遷返回基態。假定兩種衰減躍遷速率分別為Γ和Knr，則激發態衰減速率可表示為：其中n(t)表示時間ｔ時激發態分子的數目，由此可得到激發態物種的單指數衰減方程：上式中衰減總速率的倒數τ＝(Γ＋Knr)-1即為熒光壽命。熒光強度正比于衰減的激發態分子數，因此可將上式改寫為:該式中，I0即為分子受激發時的zui大光強。我們將該熒光強度下降至激發時的熒光zui大強度I0的1/e（約37％） ...

，所需的光學躍遷矩陣元素尚未計算，而只是估計。這種情況隨著密度泛函理論和局部自旋密度近似(LSDA)的出現，使得精確的能帶結構計算成為可能。在此基礎上，并采用線性響應理論的光電導率表達式，Callaway及其同事采取了下一個決定性步驟，他們計算了Ni和Fe的對角線和非對角線光電導率的吸收部分。由于MO克爾效應和法拉第效應與非對角線光電導率直接相關，這是MO光譜的第1個波段理論計算。理論和實驗之間的一致性并不是壓倒性的?？ɡ退耐聸]有繼續計算對角線和非對角線電導率的色散部分，從這些部分他們可以計算法拉第和克爾光譜。八十年代末，幾個研究小組又開始研究MO光譜的計算問題。Ebert和Uspen ...