透鏡中更換等折射率不等色散的玻璃，也可在適當的單塊透鏡中加人一個等折射率不等色散的膠合面。膠合面還可用來校正其他像差，尤其是高ji像差。此時,膠合面二邊應有適當的折射率差，可根據像差的校正需要，使它起會聚或發散作用，半徑也可正可負，從而在像差校正方面得到很大的靈活性。同時，在所有需要改變膠合面二邊的折射率差以改變像差的性態、或微量控制某種高ji像差，以及需要改變某透鏡所承擔的偏角等場合，都能通過調換玻璃而奏效。十、合理的攔截光束和選定光闌位置。孔徑和視場都比較大的光學系統，軸外的寬光束常表現出很大的球差和彗差，使特性曲線上下很不對稱。原則上，應首先立足于把像差盡可能校正好，在確定無法把寬光束部 ...

外包層是一種折射率較低的摻氟二氧化硅（SiF）材料，這意味著激光僅與光纖內的玻璃材料相互作用，使其非常可靠且對溫度不敏感（高達200°C）我們仔細甄選了纖芯成分，從而獲得了高效率（每根新光纖上測試的功率轉換效率都高于40%）和低的1μm放大自發輻射，這也是10年來開發的iXblue鉺鐿共摻光纖一直被認可的標記。“使用高溫雙層丙烯酸酯涂層（HTC）可將長期工作溫度范圍提高至125°C，使IXblue全玻璃有源光纖成 為惡劣環境下1.5μm激光雷達的理想解決方案。”iXblue產品線經理Arnaud Laurent 解釋道。全玻璃設計保證泵浦激光僅僅與光纖中玻璃材質接觸，確保在苛刻使用環境中長期運 ...

，從而使材料折射率產生移動的周期性變化。這在材料中充當布拉格衍射光柵，使輸入到器件的激光束以適當的角度偏轉。根據AOM的配置，多達90%的入射功率可以分配到布拉格光柵的①級衍射。調制是通過改變使用的射頻信號來實現的。在AOM中，通過壓電換能器在材料中形成布拉格光柵。技術比較對于大多數應用，EOM和AOM之間的選擇是基于幾個關鍵的性能和成本考慮。由于AOM通常是一個成本較低的選擇，除非應用方面對EOM的關鍵優勢之一有重大需求，一般AOM都是不錯的選擇。與AOM相比，EOM具有更大的孔徑、更高的功率和脈沖能量兼容性、非常高的對比度和快速的上升時間。而AOM則可以提供更高的調制速度。下表中總結了一些 ...

芯通常是不同折射率的石英材料，恰好這兩種石英材料的適用溫度又較高，工程師們會將光纖布置在溫度較高的地方，此時涂覆層的機械強度就可能降低。在這些惡劣的環境中，震動，氣流，水壓，油霧，鹽霧等會使光纖容易破損從而斷裂失效。問題在于，就是這些環境惡劣的地方，施工和維修都變得困難。因此在高溫環境下，樹脂類涂覆層可能并不是很好的選擇。第②個問題就是低溫，上文講到，高溫會使膠失效，同樣的，低溫也會。在較低的溫度下，例如零下30℃，這個溫度通常是我國北方冬季夜晚的溫度。工程師通常利用地下敷設的方式來降低這種影響。由于低溫的存在，樹脂材料或聚合物往往變得很脆，結合石英本身脆性的增加，光纖更加容易破碎。現代通信光 ...

折射面前后的折射率，I，I'是入射光線和折射光線與表面法線的夾角。斯涅爾定律可以寫成向量形式這里，r，r'是沿入射射線和折射射線的單位向量，而n是沿入射點表面法線的單位向量。通過在斯涅爾定律將兩邊矢量都相乘n，我們得到利用矢量恒等式我們可以將上式改寫為設(L，M，N)，(L’，M’，N’)和(α,β,γ)分別作為r，r'和n的分量，可將其展開為標量形式，使這些量為方向余弦，給出此處在這里引入折射算符Δ通常比較方便，它表示所作用的量的折射，即如果Δ后面的量在折射上是一個常數，那么我們會得到0。將拉格朗日不變量作為一個常見的例子，我們將有因為是折射上的常數。那么利用折射算符 ...

壓克改變晶體折射率(如鈮酸鋰LiNbO3，波長λ=632.8nm，no= 2.29，非尋常光折射率為 ne= 2.20)，且折射率改變量一半與外加電壓呈線性關系，因而通過電壓可入射光的偏振態，這類似一個通過電壓控制旋轉的半波片，當控制普克爾盒的偏置電壓，時光的偏振改變角度為90°時，可以在兩偏振方向垂直的偏振片之間實現光調制。圖1：橫向普克爾盒的工作示意圖普克爾斯效應有縱向普克爾斯效應和橫向普克爾斯效應兩種；當電壓加壓方向平行與光傳播方向時，稱為縱向普克爾效應；當電壓加壓方向與光傳播方向垂直時，稱為橫向普克爾效應；普克爾盒的半波電壓與施加電壓方向的晶體長度相關，所以縱向普克爾盒的半波電壓非常高 ...

n表示介質的折射率，表示真空磁導率，c表示光波傳播速度。光強在光軸位置Z大，越遠離光軸，光強越小。通常情況下，光強是圓柱對稱的高斯分布。表示為：表示光軸（r=0）處的光強，定義為光束半徑，r為光束橫截面內，距離光斑質心的長度。二、光束束寬圖2光束切面高斯分布圖光束的寬度定義一般分以下幾種。（1）定義在光強分布曲線E(r)上，r為徑向坐標，光強Z大值的處兩點間的距離的一半定義為束寬表示為：(2) 86.5% 環圍功率（能量）定義以光斑質心為中心畫圓，圓中包含的能量與光斑總能量的比值為86.5％,此時，圓的半徑定義為束寬表示為：(3)刀口法按照能量定義光束寬度，總能量的10%-90%之間距離的一半 ...

度）和透鏡的折射率、透鏡表面的曲率半徑以及透鏡的厚度有關。球面反射鏡球面反射鏡有凸面鏡（r>0）和凹面鏡（r<0）兩種。平面光學元件的成像特性平面反射鏡平面反射鏡是能夠完善成像的光學元件。單個平面反射鏡具有以下性質：1.像與物對稱于平面鏡，物距與像距相等。2.像與物大小相等，成“鏡像”。在光學系統中加入奇數個平面鏡，則成“鏡像”；在光學系統中加入偶數個平面鏡，像與物完全一致。與共軸球面系統組合后，可改變光路方向，但不會改變像的大小和形狀，也不影響像的清晰度。平面鏡還有一個重要的性質，當入射光方向不變，平面鏡轉動α角時，反射光線轉動2α角。這個特性可以用來測量微小角度和位移。平行平板 ...

機運動會造成折射率起伏，導致光束發生畸變、相干性減弱、光強衰減等一系列湍流效應。這些變化在強湍流或長距離傳輸時尤為明顯，從而嚴重制約了自由空間光通信的發展。大氣湍流是一種雜亂無章的運動，具有以下特性（1）湍流運動具有不規則的隨機特性。大氣湍流是在外力作用下產生的一種運動方式，隨外力增加，流體運動狀態由層流變為湍流，運動逐漸失去穩定性，變成不規則、雜亂無章的非線性運動。（2）湍流參數具有統計規律特性。雖然湍流運動是一種不規則運動，但其相鄰空間點上的運動參數具有一定的相關特性。因此，可以采用統計平均法等統計規律對湍流進行估算和預測。（3）湍流對初始條件敏感依賴性。洛倫茨較早推斷出大氣對初始條件敏感 ...

像散校正光纖光譜儀-數據校準和校正光譜儀校準通常被理解為“波長校準”。這確實是絕對必要的，每個光譜儀都必須具備它。但還有很多工作要做：暗信號校正、非線性校正、固定模式噪聲(FPN) 校正和各種數據處理選項，例如Boxcar 平均。這對于有源 CMOS 探測器陣列（如Hamamatsu S11639）尤其重要，其中每個像素都充當獨立探測器。批量生產的光譜儀通常只進行z低限度的校正——足以滿足基本用途。每個像素的信號轉換路徑。有源 CMOS 探測器由獨立的固定硅探測器（像素）組成，每個探測器都有自己的電容器（電荷到電壓轉換）和源極跟隨器。釘扎硅探測器本身具有高度線性并具有相同的暗噪聲。然而，獨立電 ...