光。利用掃描自相關(guān)儀便可以對(duì)皮秒和飛秒脈沖激光器進(jìn)行測(cè)量，顧名思義，它將激光與激光本身做相關(guān)運(yùn)算，最后通過(guò)解該運(yùn)算得到激光的脈沖寬度，其具有高分辨率、高靈敏度等優(yōu)勢(shì)?；诙沃C波的自相關(guān)儀光學(xué)系統(tǒng)主要有以下兩種工作形式：共線(xiàn)傳輸型與非共線(xiàn)傳輸型。（1）共線(xiàn)傳輸型如上圖所示，入射光經(jīng)分束片分成兩束光獨(dú)立傳播，兩束光又分別經(jīng)回返裝置又傳輸至分束片并再次合為一束光共線(xiàn)傳輸。其中一個(gè)回返裝置可提供光學(xué)時(shí)間延遲，當(dāng)其從兩激光脈沖重合處開(kāi)始運(yùn)動(dòng)至兩激光脈沖完全脫離，便完成了一次該路激光脈沖對(duì)另一路激光脈沖的掃描，可輸出相關(guān)函數(shù)的波形。兩束光共線(xiàn)入射倍頻晶體時(shí)因滿(mǎn)足相位匹配條件發(fā)生倍頻效應(yīng)（通過(guò)調(diào)節(jié)倍頻晶體 ...

量(互相關(guān)、自相關(guān))、壽命測(cè)量(start - stop)以及一次測(cè)量中的更多可能性。保存的時(shí)間標(biāo)簽流包含重建每次測(cè)量和分析所需的所有信息。1、軟件安裝。從附帶的U盤(pán)中拷貝Daisy@QUTAG-V1.5.3.exe軟件到目標(biāo)目錄下。正常完成軟件安裝。2、設(shè)備連接。將電源線(xiàn)與連接到設(shè)備背面110~230V交流接口。使用附帶的USB 3.0線(xiàn)纜與PC連接。打開(kāi)設(shè)備，啟動(dòng)Daisy.exe軟件。3、切換到Detector Parameter標(biāo)簽下，在該界面可以使能通道，選擇測(cè)試信號(hào)類(lèi)型，計(jì)數(shù)器的甄別閾值，信號(hào)延時(shí)等參數(shù)；其中，如果信號(hào)輸入但是計(jì)數(shù)器沒(méi)有檢測(cè)到信號(hào)，那么很有可能是閾值設(shè)置太大，獲取信 ...

常用的方法是自相關(guān)法，這就是把入射光分為兩束，讓其中一束光通過(guò)一個(gè)延遲線(xiàn)，然后再把這兩束光合并，通過(guò)一塊倍頻晶體，或雙光子吸收/發(fā)光介質(zhì)，獲得于光強(qiáng)平方成正比的信號(hào)，改變延遲可得到一系列這樣的信號(hào)，這個(gè)信號(hào)的強(qiáng)度對(duì)延遲的函數(shù)即為脈沖的自相關(guān)信號(hào)，自相關(guān)法分為強(qiáng)度自相關(guān)和條紋分辨的自相關(guān)。強(qiáng)度自相關(guān)法又分為有背景和無(wú)背景的自相關(guān)法。線(xiàn)性自相關(guān)自相關(guān)可用如圖所示的邁克爾遜干涉儀實(shí)現(xiàn)，入射被分束板分為強(qiáng)度相等的兩束光，再在分束板上合束，在同方向共線(xiàn)傳播的情況下，一束光對(duì)另一束光掃描時(shí)，在接收器上可現(xiàn)實(shí)干涉信號(hào)，由于接收器的響應(yīng)對(duì)于光頻是緩慢的，得到的信號(hào)只是一個(gè)平均值，只和時(shí)間的慢變部分有關(guān)：設(shè)兩束 ...

到的散斑強(qiáng)度自相關(guān)曲線(xiàn)重建深層時(shí)域動(dòng)力學(xué)(temporal dynamics)圖像和視頻。（1）實(shí)驗(yàn)裝置。使用液體仿體充當(dāng)組織，液體仿體由1um直徑的聚苯乙烯小球溶液置于薄壁透明容器中，用于遮擋目標(biāo)物體。使用DMD(13.7um*13.7um,768*1024像素)模擬活體組織深層由血流引起的時(shí)域擾動(dòng)變化，即以5-10kHz的速率變化DMD上的空間圖案。670nm二極管泵浦固態(tài)(DPSS)激光耦合進(jìn)多模光纖用作相干照明光源(相干長(zhǎng)度≥10m)，激光強(qiáng)度調(diào)至符合ANSI安全標(biāo)準(zhǔn)。12條多模光纖以照明光纖為圓心，9mm為半徑均勻分布在圓周上(反射的多散射光在組織的平均穿透深度約是光源和探測(cè)器間距離 ...

從散斑圖像的自相關(guān)通過(guò)相位復(fù)原方法重建出相應(yīng)的點(diǎn)源圖像。如果物體的尺寸滿(mǎn)足散射介質(zhì)的記憶效應(yīng)(即此尺寸范圍內(nèi)，任意兩點(diǎn)發(fā)出的光經(jīng)過(guò)散射介質(zhì)后的散斑相關(guān)，相關(guān)指的是散斑圖樣發(fā)生平移，但是散斑圖樣分布幾乎一致)，那么散射介質(zhì)的PSF是平移不變的。因此，可以通過(guò)計(jì)算物體Oi的散斑圖樣Ii的自相關(guān)來(lái)得到對(duì)應(yīng)物體的自相關(guān)。由自相關(guān)定理可知，一個(gè)函數(shù)的自相關(guān)的傅里葉變換等于其傅里葉變換振幅的平方，因此，缺少物的傅里葉變換的相位信息，Oi需要通過(guò)相位復(fù)原算法從它的自相關(guān)重建而來(lái)。見(jiàn)圖1d。(3) 應(yīng)用定位算法獲得超分辨率的點(diǎn)源圖像。但是，受限于相機(jī)的位深、光子預(yù)算(photon budget)、在存在圖像采 ...

瞳函數(shù)的二維自相關(guān)成正比：出于簡(jiǎn)化考慮，常數(shù)比例因子被略掉，這對(duì)我們的分析只有很小的影響。盡管如此，OTF在其原點(diǎn)以統(tǒng)一最大值表示。我們注意到，所有的真實(shí)光源都是部分相干的。大多數(shù)的被動(dòng)成像是空間不相干的。如前所述，主動(dòng)成像的特性取決于所用的光源。顯微鏡、計(jì)量、光刻都是理解和控制光源及其相干性特別重要的應(yīng)用。相干性對(duì)成像儀器的響應(yīng)的影響如圖3所示。圖3(a)，成像系統(tǒng)的一個(gè)一維通光孔徑由光瞳函數(shù)表示。其生成的sinc函數(shù)相干響應(yīng)p(x)見(jiàn)圖3(b)。圖3(c)和圖3(d)分別表示非相干響應(yīng)的OTF和PSF。圖3(e)-3(h)分別表示二個(gè)一維通光孔徑的光瞳函數(shù)、CSF、OTF和PSF。由低通結(jié) ...

式雙光子吸收自相關(guān) (TPAA) 的方法以及用于一階、二階和三階色散的自相關(guān)測(cè)量的示例。干涉測(cè)量自相關(guān)方法的優(yōu)勢(shì)在于它們易于實(shí)現(xiàn)并且適用于優(yōu)化大多數(shù)多光子成像應(yīng)用的激發(fā)效率。然而，就其無(wú)法提取實(shí)際脈沖形狀和相位而言，使得它們從根本上受到限制，因此，通常假設(shè)高斯或雙曲正割 (sech) 整形函數(shù)。針對(duì)這種情況，已經(jīng)開(kāi)發(fā)出一系列與顯微鏡非常匹配的更復(fù)雜的脈沖測(cè)量技術(shù)；即頻率分辨光開(kāi)關(guān) (FROG) 和用于直接電場(chǎng)重建的光譜相位干涉測(cè)量法 (SPIDER) ，它們能夠提供額外的信息。此外，多光子脈沖內(nèi)干涉相位掃描 (MIIPS)不僅可以測(cè)量脈沖，還可以對(duì)其進(jìn)行整形。有許多論文詳細(xì)介紹了使用執(zhí)行自相關(guān) ...

通過(guò)二階強(qiáng)度自相關(guān)測(cè)量，得到為238fs?？偠灾覀兊氖纠齂GW振蕩器產(chǎn)生了一個(gè)56 MHz的脈沖序列，最大平均功率為2.5 W，從而產(chǎn)生高達(dá)45 nJ的脈沖能量。脈沖的中心波長(zhǎng)為1039 nm，脈寬為247 fs。4．色散在第三部分我們介紹了一種性能強(qiáng)大的飛秒激光器。該光源產(chǎn)生的短脈沖使多光子過(guò)程能夠在顯微鏡物鏡的焦點(diǎn)處有效激發(fā)。然而，短脈沖帶來(lái)了諸多的挑戰(zhàn)，例如色散:顯微鏡中玻璃的折射率與頻率相關(guān)，這會(huì)產(chǎn)生影響色度效應(yīng)，從而影響脈沖形狀，降低激發(fā)效率。產(chǎn)生越來(lái)越短的脈沖需要越來(lái)越大的頻譜帶寬。例如：一個(gè)10-fs的高斯脈沖將需要大部分的可見(jiàn)光譜。對(duì)于正常色散，當(dāng)飛秒激光脈沖穿過(guò)顯微鏡的 ...

中紅外超短脈沖測(cè)量?jī)x——高性能中紅外超快激光測(cè)量分析工具FROG技術(shù)（頻率分辨光學(xué)開(kāi)關(guān)）是一種用于超短激光脈沖的通用測(cè)量方法，測(cè)量脈沖的時(shí)間尺寸可從數(shù)fs指十?dāng)?shù)ps,同時(shí)可給出脈沖的相位信息。FROG作為解決超短脈沖測(cè)量技術(shù)，由Rick Trebino 和 Dan Kane (Mesa-FROG的創(chuàng)始人)于上世紀(jì)90年代提出，其主要思想是通過(guò)測(cè)量激光脈沖的“自譜圖”，即通過(guò)二維相位檢索算法從測(cè)得的光譜圖（FROG軌跡）中獲取脈沖信息。Dr.Kane 開(kāi)發(fā)優(yōu)化的CGP(Principal Component Generalized Projections)算法效果由其突出，可以實(shí)現(xiàn)實(shí)時(shí)測(cè)量（&g ...

短脈沖。強(qiáng)度自相關(guān)測(cè)量是z早被引入的技術(shù)之一[18]，目前仍被廣泛使用。它記錄非線(xiàn)性信號(hào)(通常是二次諧波)的強(qiáng)度作為兩個(gè)脈沖副本之間延遲的函數(shù)，以獲得脈沖時(shí)間剖面持續(xù)時(shí)間的估計(jì)。然而，準(zhǔn)確的脈沖幅度和相位信息仍然無(wú)法獲得[19]。通過(guò)在檢測(cè)方案中加入一個(gè)光譜儀，測(cè)量每個(gè)延遲的頻譜，可以得到二維頻譜圖，這是頻率分辨光學(xué)快門(mén)FROG技術(shù)的基礎(chǔ)[20,21]。利用迭代數(shù)學(xué)算法，相位和幅值都可以被恢復(fù)，脈沖完全重構(gòu)。另一種流行的方法，稱(chēng)為直接光譜相位干涉法電場(chǎng)重建(SPIDER)[22,23]依賴(lài)于記錄兩個(gè)延遲和頻率剪切脈沖副本之間的頻譜干擾模式。相較而言，這種方法不需要復(fù)雜的反演算法，但需要更復(fù)雜的 ...